スレーター軌道のソースを表示

{{出典の明記|date=2017年5月}}
'''スレーター軌道'''（スレーターきどう、{{lang-en-short|Slater-type orbital}}、略称: STO）は[[量子力学]]において、多電子系、例えば[[原子番号]]の大きい原子の[[原子軌道]]関数をみつもるために提案された近似的な[[波動関数]]である。名称は1930年にこの軌道を提案した<ref>
{{cite journal
 |last1=Slater |first1=J. C.
 |year=1930
 |title=Atomic Shielding Constants
 |journal=[[Physical Review]]
 |volume=36 |issue= |page=57
 |bibcode=1930PhRv...36...57S
 |doi=10.1103/PhysRev.36.57
}}</ref>[[ジョン・クラーク・スレイター|ジョン・スレーター]]に因む。

スレーター型軌道は遠距離で指数関数的に減衰し、近距離で[[加藤の定理|加藤のカスプ条件]]を満足する（[[水素原子におけるシュレーディンガー方程式の解|水素様原子]]関数、すなわち1電子原子についての定常状態[[シュレーディンガー方程式]]の解析解と組み合わせた時）。[[水素原子におけるシュレーディンガー方程式の解|水素様シュレーディンガー軌道]]とは異なり、STOは動径節（球面節）を持たない。

角度方向の波動関数は、[[水素原子]]で求められたものと同じとして、動径波動関数を次の式で近似する。
:<math>R(r) = r^{n-l} \exp \left( -\frac{Z-s}{n'a_0} r \right) </math>
ここで ''n'' は[[主量子数]]、''l'' は[[軌道角運動量|方位量子数]]、''n''' は有効主量子数で ''n''>3の時小さく見積もる。''a''<sub>o</sub>は遮蔽定数、''Z'' は原子番号（電子数）、''s''は他の電子による遮蔽で、[[有効核電荷|スレーターの規則]]に従って他電子の寄与をきめる。

計算コストの観点から、[[量子化学]]計算では一般的に[[ガウス軌道]]が用いられる。

== 脚注 ==
{{Reflist}}

== 関連項目 ==
* [[ガウス軌道]]

{{Chem-stub}}
{{DEFAULTSORT:すれえたあきとう}}
[[Category:量子力学]]
[[Category:量子化学]]
[[Category:電子軌道]]
[[Category:物理学のエポニム]]