スーパーレンズのソースを表示

[[ファイル:Negative_refraction_index_focusing.png|サムネイル|320x320ピクセル|a）光が真空に対し正の屈折率の媒質を通るとき。 b）負の屈折率の媒質を通るとき。 c）{{Math|1=''n'' = &minus;1}} の媒質の前に光源を置くと、光が内向きに屈折され、レンズの内部と外部にそれぞれ焦点が生じる。 これにより、超解像が達成される。]]
'''スーパーレンズ'''（{{Lang-en-short|Superlens}}）または'''完全レンズ'''（かんぜんれんず、{{Lang-en-short|Perfect lens}}）とは、[[正の数と負の数|負]]の[[屈折率]] {{Math|1=''n'' = &minus;1}} を持つ[[メタマテリアル]]で構成された平板型の[[レンズ]]である。

== 概要 ==
スーパーレンズは理想的には無限の[[解像度]]が達成可能である。これは、負の屈折率を持つ媒質中における[[エバネッセント場|エバネッセント波]]の[[増幅]]効果を利用したものであり、波数の大きいエバネッセント波が情報を伝えることで[[超解像技術|超解像]]が実現できる。

なお、エバネッセント波の[[エネルギー流束]]は進行方向成分を一切持たないため、エネルギーが増幅されることはない<ref>{{Cite journal|last1=Xiang|first1=Zhang|last2=Liu|first2=Zhaowei|year=2008|title=Superlenses to overcome the diffraction limit|url=http://xlab.me.berkeley.edu/pdf/090.pdf|journal=Nature Materials|volume=7|pages=435-441|format=PDF}}
</ref>。[[ポインティング・ベクトル]]は進行方向に対して[[垂直]]である{{要出典|date=2017年5月}}。 また、完全レンズの中の進行波の場合、ポインティング・ベクトルは[[位相速度]]とは反対の方向を指す{{要出典|date=2017年5月}}。

ただし、解像度が無限になるのはあくまで損失が全くないことを想定した理論上のことであって、実際には以下の制約が存在する<ref>{{Cite journal|year=2003|title=Limitations on subdiffraction imaging with a negative refractive index slab|journal=Applied Physics Letters|volume=82|issue=10|page=1506|doi=10.1063/1.1554779|author1=David R. Smith|author2=David Schurig|author3=Marshall Rosenbluth|author4=Sheldon Schultz|author5=S. Anantha Ramakrishna|author6=John B. Pendry}}<!-- 書誌情報と一致しないのでURLをコメントアウトhttps://www.researchgate.net/publication/237600055_Realization_of_numerical_aperture_20_using_a_gallium_phosphide_solid_immersion_lens  -->
</ref>。

<math>\Delta={2 \pi d \over |\ln(n''/2)|}</math>

ここで、{{Mvar|d}} は距離、{{Mvar|n″ }} は屈折率の[[虚数]]成分であり、即ちレンズにおける損失を表す。

レンズにおける損失が[[対数]]関数的になっていることに注意。

この式から、完全レンズの解像度は[[波長]]に依存せず、また高い解像度を得るためには距離を近づけるかレンズの損失を非常に低くしなければならないことがわかる。

この制約は、丁度エバネッセント波による超解像における距離および[[センサ]]感度と解像度限界の関係に類似する。

結局、エバネッセント波を利用する以上完全レンズもまたエバネッセント波の性質に由来する問題を回避することはできない。

対策として、メタ原子の最適化や[[超伝導|超伝導体]]によるメタマテリアルの構成があげられる。

また、負の屈折率を用いた曲面レンズも存在するが<ref>{{Cite journal|洋書|author=B. D. F. Casse, W. T. Lu, Y. J. Huang, and S. Sridhar|year=2008|title=Nano-Optical Microlens with Ultra-Short Focal Length using Negative Refraction|url=http://sagar.physics.neu.edu/preprints/APPLAB935053111_1.pdf|journal=Appl.Phys.Lett|volume=93,053111|doi=10.1063/1.2968873}}</ref>、これは[[開口数|NA値]]を最大化するもので、本項のスーパーレンズとの類似性は低い。

== ハイパーレンズとfar-fieldスーパーレンズ ==
スーパーレンズの他に、同じくメタマテリアルで構成されたハイパーレンズとfar-fieldスーパーレンズが存在するが、これはエバネッセント波を伝搬光に変換することによって遠距離に拡大した像を結像させることに成功している。<ref>{{cite journal|author=Xiang Zhang and Zhaowei Liu|date=June 2008|title=Superlenses to overcome the diffraction limit|url=http://xlab.me.berkeley.edu/pdf/090.pdf|journal=nature materials|volume=7|pages=pp.435-441}}</ref>

ハイパーレンズはエバネッセント波を増幅することなく、伝搬光に変換する。

far-fieldスーパーレンズはエバネッセント波を増幅後、レンズから出た後に伝搬光に変換される。

両者とも像が拡大されることでエバネッセント波を用いなくても高い解像度を保持できるようにしている。

このため、距離を置くことが出来るのはレンズから像を結ぶまでの間隔であって、観測対象となる物体自身に関してはレンズに近づける必要がある。

== 参考文献 ==
* {{Cite book|和書|author=Filippo Capolino編|title=メタマテリアルハンドブック基礎編|date=2015年11月10日|year=|publisher=講談社|isbn=9784061565173}}

== 脚注 ==
<references/>

{{Physics-stub}}

{{デフォルトソート:すうはあれんす}}
[[Category:光学]]
[[Category:超解像]]