バリオン数生成のソースを表示

{{翻訳直後|1=[https://en.wikipedia.org/w/index.php?title=Baryogenesis&oldid=969095309 en:Baryogenesis 2020年7月23日 10:51]|date=2020年7月}}
{{Physical cosmology}}

[[現代宇宙論]]において、'''バリオン数生成'''（英語：baryogenesis）は、[[ビッグバン|初期宇宙]]で起こったと考えられている物理過程であり、{{仮リンク|バリオン非対称性|en|baryon asymmetry}}、すなわち観測される[[宇宙]]における[[物質]]（[[バリオン]]）と[[反物質]]（反バリオン）の不均衡を生み出したと考えられている。

現代物理学における未解決の問題の1つは、宇宙において[[反物質]]よりも[[物質]]の方が優勢であることである。宇宙は全体として非ゼロで正のバリオン数密度を持つ、つまり物質が存在するように見える。宇宙論においてはわれわれが見ている粒子は現在われわれが測定している物理学と同じ物理学で作られたと仮定されているため、通常、物質と反物質は同じ量作られており全体のバリオン数はゼロであると予想される。このため、特定の条件下では（反物質ではなく）通常の物質が生成されやすい[[対称性の破れ]]のメカニズムがいくつか提案されている。この不均衡は非常に小さく、ビッグバン後のほんの数秒後の粒子{{val|10000000000}} (10<sup>10</sup>)個につき1つであったであろうが、物質と反物質の大部分が消滅した後に残ったのは現在の宇宙に存在するすべてのバリオン物質とそれよりもはるかに多くの[[ボース粒子]]であった。2010年に[[フェルミ国立加速器研究所|フェルミ研究所]]で報告された実験では、この不均衡は以前の想定よりもはるかに大きいことが明らかになったようである。一連の粒子衝突実験において、生成された物質の量は生成された反物質の量よりもおよそ1%多かった。この不均衡の理由はまだ分かっていない<ref>
{{Cite journal|author=V.M. Abazov
 |date=2010
 |title=Evidence for an anomalous like-sign dimuon charge asymmetry
 |journal=Physical Review D
 |volume=82
 |issue=3
 |pages=032001
 |arxiv=1005.2757
|display-authors=etal|doi=10.1103/PhysRevD.82.032001
 |bibcode=2010PhRvD..82c2001A
 }}</ref>。

ほとんどの大統一理論では、通常は非常に大きい[[Xボソン]](X)または大きい[[ヒッグス粒子]](H<sup>0</sup>)により媒介される反応を起こし、[[バリオン数]]の対称性を明示的に破る。これらの事象が生じる速度は、中間のXまたはH<sup>0</sup>粒子の質量により主に支配されるため、これらの反応が現在見られるバリオン数の大部分の原因であると仮定することにより、現在の物質の存在を説明するには速度が遅すぎる最大質量を計算することができる。これらの推定値は大量の物質はときどきこれまで観測されていない[[陽子]]の自発的崩壊が起こることを予測している。したがって、物質と反物質の間の不均衡は謎のままである。

バリオン数生成理論は、基本粒子間の相互作用の異なる説明に基づいている。2つの主要な理論は、[[電弱時代]]に生じた[[電弱相互作用|電弱]]バリオン数生成（[[標準理論]]）と[[大統一時代]]に生じた[[大統一理論|GUT]]バリオン数生成である。このような可能性のあるメカニズムを説明するために[[場の量子論]]と[[統計物理学]]が用いられる。

バリオン数生成に続き原始[[ビッグバン元素合成|核合成]]が起こり、[[原子核]]が形成され始める。

{{unsolved|物理学|なぜ観測可能な宇宙は反物質よりも物質が多いのか？}}

== 背景 ==
[[相対論的量子力学]]の発展の一部として1928年ごろに[[ポール・ディラック]]により定式化された[[ディラック方程式]]<ref name=Dirac1928>
{{cite journal
 | author = P.A.M. Dirac
 | year = 1928
 | title = The Quantum Theory of the Electron
 | journal = [[Proceedings of the Royal Society of London A]]
 | volume = 117 | issue = 778 | pages = 610–624
 | doi = 10.1098/rspa.1928.0023
|bibcode = 1928RSPSA.117..610D | author-link = ポール・ディラック
 | doi-access = free
 }}</ref>は、対応する粒子の予想される解とともに[[反粒子]]の存在を予測した。これ以来、既知の種類の粒子すべてに対応する反粒子があることが実験で確認されている。[[CPT対称性|CPT定理]]では、粒子とその反粒子は同じ質量と寿命を持ち、反対の電荷を持つ。この対称性を考えると、宇宙において物質と[[反物質]]の量が等しくないことは不可解である。実際、観測可能な宇宙で有意な濃度の反物質が存在するという実験的証拠はない。

この不均衡には主に2つの解釈がある。宇宙は物質がわずかに多く始まった（宇宙の合計[[バリオン数]]がゼロではない）、もしくは宇宙は元々完全に対称的であったが、どういうわけか一連の現象が時間の経過とともに物質がわずかに多くなるように寄与したというものである。後者の観点が好まれるが、どちらかが正しいと示す明確な実験的証拠はない。

== 初期宇宙の物質形成 ==
[[宇宙]]の普通の[[物質]]の大部分は[[中性子]]と[[陽子]]からなる[[原子核]]にある。これらの中性子と陽子はクォークと呼ばれるより小さい粒子で構成される。すべての種類の物質[[素粒子物理学|粒子]]に対して、同じ質量と反対の電荷を持つ対応する[[反粒子]]がある。宇宙の最初の少しの間、宇宙はほぼ等量の物質と反物質で構成され、したがってほぼ等量のクォークと反クォークを含んでいたと仮定されている<ref>{{cite book|last=Sarkar|first=Utpal|title=Particle and astroparticle physics|date=2007|publisher=[[CRC Press]]|isbn=978-1-58488-931-1|pages=429}}</ref>。宇宙が膨張しおよそ{{val|2|ul=K|e=12}}の[[臨界点]]まで冷却されると{{Citation needed|date=August 2009}}、クォークは結合し、通常の物質と反物質となった。反物質は物質と[[対消滅]]し、50億分の1の小さな初期非対称性となり、われわれの周りに物質が残る{{Citation needed|date=August 2009}}。自由で分離した個々のクォークと反クォークは実験では観測されていない。クォークと反クォークは常に3つの組み合わせ（[[バリオン]]）で見られる、もしくはクォーク-反クォークのペア（[[中間子]]）で束縛されている。

== サハロフの条件の下でのGUTバリオン数生成 ==
<!--If you change the title of this section, please update the redirect "Sakharov conditions"-->
1967年、[[アンドレイ・サハロフ]]は[[バリオン]]生成相互作用が物質と反物質を異なる速度で生成するために満たす必要がある3つの必要条件を提案した<ref name=Sakharov1967>
{{cite journal
 | author = A. D. Sakharov
 | year = 1967
 | title = Violation of CP invariance, C asymmetry, and baryon asymmetry of the universe
 | journal = [[Journal of Experimental and Theoretical Physics Letters]]
 | volume = 5 | pages = 24–27 | url = http://www.jetpletters.ac.ru/ps/1643/article_25089.shtml
 | doi =
| author-link = アンドレイ・サハロフ
 }} and in Russian, {{cite journal
 | author = A. D. Sakharov
 | year = 1967
 | title = Violation of CP invariance, C asymmetry, and baryon asymmetry of the universe
 | journal = [[ZhETF Pis'ma]]
 | volume = 5 | pages = 32–35 | url = http://www.jetpletters.ac.ru/ps/808/article_12459.shtml
 | doi =
| author-link = アンドレイ・サハロフ
 }} republished as {{cite journal
 | author = A. D. Sakharov
 | year = 1991
 | title = Violation of CP invariance, C asymmetry, and baryon asymmetry of the universe
 | journal = [[Soviet Physics Uspekhi]]
 | volume = 34 | pages = 392–393
 | language = Russian, English
 | doi = 10.1070/PU1991v034n05ABEH002497
 | url = https://ufn.ru/en/articles/1991/5/h/
 | bibcode = 1991SvPhU..34..392S
 | issue = 5 }}</ref>。これらの条件は、そのころ起きた[[宇宙背景放射]]<ref name=PenziasWilson1965>
{{cite journal
 | author = A. A. Penzias |author2=R. W. Wilson
 | year = 1965
 | title = A Measurement of Excess Antenna Temperature at 4080&nbsp;Mc/s
 | journal = [[Astrophysical Journal]]
 | volume = 142 | pages = 419–421
 | doi = 10.1086/148307
| bibcode=1965ApJ...142..419P
|author-link=アーノ・ペンジアス
 |author2-link=ロバート・ウッドロウ・ウィルソン
 }}</ref>および中性[[K中間子]]系における[[CP対称性の破れ]]の発見に触発された<ref name=CroninFitch1964>
{{cite journal
 | author = J. W. Cronin |author2=V. L. Fitch|author3=et al.
 | year = 1964
 | title = Evidence for the 2π decay of the {{PhysicsParticle|K|BR=2|TR=0}} meson
 | journal = [[Physical Review Letters]]
 | volume = 13 | pages = 138–140
 | doi = 10.1103/PhysRevLett.13.138
| bibcode=1964PhRvL..13..138C
 | issue = 4
|displayauthors=et al.|authorlink=ジェイムズ・クローニン
 |authorlink2=ヴァル・フィッチ
 | doi-access = free
 }}</ref>。3つの必要な「サハロフ条件」は
* [[バリオン数]]<math>B</math>の破れ
* [[荷電共役変換|C対称性]]と[[CP対称性]]の破れ
* 非[[熱平衡]]の相互作用
である。
バリオン数の破れは明らかに反バリオンよりも過剰にバリオンを生成するために必要な条件である。しかし、C対称性の破れも必要であり、これにより反バリオンよりも多くのバリオンを生成する相互作用がバリオンよりも多くの反バリオンを生成する相互作用によって相殺されなくなる。CP対称性の破れも、なければ[[カイラリティ|左巻き]]のバリオンと右巻きの反バリオンが同数、左巻き反バリオンと右巻きバリオンが同数生成されるため同様に必要である。最後に、相互作用が熱平衡から外れている必要があり、そうでなければ[[CPT対称性]]によりバリオン数が増減する過程の間の埋め合わせが保証されるためである<ref name=FarrarShaposhnikov1993>
{{cite journal
 |author1=M. E. Shaposhnikov |author2=G. R. Farrar | year = 1993
 | title = Baryon Asymmetry of the Universe in the Minimal Standard Model
 | journal = [[Physical Review Letters]]
 | volume = 70 | pages = 2833–2836
 | doi = 10.1103/PhysRevLett.70.2833
 |pmid=10053665 | arxiv = hep-ph/9305274
|bibcode = 1993PhRvL..70.2833F
 | issue = 19 }}</ref>。

現在、バリオン数の保存が摂動的に破られている粒子相互作用の実験的証拠はない。このことは観測されたすべての粒子の反応が前と後で等しいことを示唆しているようである。数学的には、（摂動）[[標準模型]]の[[ハミルトニアン]]を持つバリオン数量子[[演算子 (物理学)|演算子]]の[[交換子]]はゼロである。<math>[B,H] = BH - HB = 0</math>.しかし、標準模型は非摂動的にのみバリオン数の保存を破ることが知られている（グローバルU(1)アノマリー）。バリオン数生成におけるバリオンの破れを説明するためにそのような事象（陽子崩壊を含む）は、[[Xボソン]]などの仮想の重いボソンを介して[[大統一理論]](GUT)および[[超対称性]](SUSY)模型で生じる可能性がある。

2番目の条件であるCP対称性の破れは1964年に発見された（直接的なCPの破れ、つまり崩壊過程におけるCP対称性の破れは1999年に発見された）。CPT対称性のため、CP対称性の破れは[[T対称性]]を必要とする。

平衡ではない崩壊のシナリオでは<ref name=Riotto99>
{{cite journal
 |author1=A. Riotto |author2=M. Trodden | year = 1999
 | title = Recent progress in baryogenesis
 | journal = [[Annual Review of Nuclear and Particle Science]]
 | volume = 49 | pages = 46
 | doi = 10.1146/annurev.nucl.49.1.35
|arxiv = hep-ph/9901362 |bibcode = 1999ARNPS..49...35R }}</ref>、最後の条件はバリオン非対称性を生成する反応の速度は宇宙の膨張速度よりも小さくなければならないことを述べている。この状況では急速な膨張により対消滅の発生が減少するため、粒子とそれに対応する反粒子は熱平衡に達しない。

== 標準模型内のバリオン数生成 ==

=== 電弱バリオン数生成 ===
[[標準模型]]はバリオン数生成を組み込むことができるが、このようにして作られた正味のバリオン（およびレプトン）の量は、現在のバリオン非対称性を説明するには十分ではない可能性がある。この問題はまだはっきりとは決定されていない。

標準模型内のバリオン数生成では、[[電弱相互作用|電弱]][[ヒッグス機構|対称性の破れ]]が一次[[相転移]]であることを必要とする。そうでない場合、{{仮リンク|スファレロン|en|Sphaleron}}が相転移までに生じたバリオン非対称性を拭い取るが、バリオン非保存相互作用の量は無視できる量である<ref name=KRS1985>
{{cite journal
 | author = V. A. Kuzmin |author2=V. A. Rubakov |author3=M. E. Shaposhnikov
 | year = 1985
 | title = On anomalous electroweak baryon-number non-conservation in the early universe
 | journal = Physics Letters B
 | volume = 155 |issue=1–2 | pages = 36–42
 | doi = 10.1016/0370-2693(85)91028-7
|bibcode = 1985PhLB..155...36K |author-link=Vadim Kuzmin (physicist) }}</ref>。

[[相転移]]のドメインウォールは[[P対称性]]を自発的に破り、[[CP対称性]]を破る相互作用がその両側に[[C対称性|C非対称性]]を作ることができるようにする。クォークはドメインウォールの破れた相側に蓄積する傾向があり、反クォークは破れていない相側に蓄積する傾向がある。これは次のように生じる<ref name="FarrarShaposhnikov1993"/>。

[[CP対称性]]が破れた[[電弱相互作用]]により、クォークを含むいくつかの振幅は対応する反クォークを含む振幅と等しくないが、逆の相を持つ（[[CKM行列]]および[[K中間子]]参照）。[[T対称性|時間反転]]は振幅を複素共役にとり、[[CPT対称性]]が保存される。

クォークも反クォークも正のエネルギーを持っており、それゆえ時空を移動すると同じ相になるが、それらの振幅のいくつかは逆の相を持つ。この相は質量にも依存し、質量は同一であるがフレーバーおよびドメインウォールに沿って変化する[[ヒッグス粒子|ヒッグス]][[真空期待値|VEV]]に依存する。したがってクォークの振幅の特定の合計は反クォークのものと比較して異なる絶対値を持つ。全体としてクォークと反クォークは、ドメインウォールを介して異なる反射と透過の確率を持っていることがあり、反クォークと比較して破れていない相から来るより多くのクォークが伝達されることが分かる。

したがって、ドメインウォールを通る正味のバリオン束がある。破れていない相に豊富にある[[スファレロン]]遷移により、破れていない相の正味の反バリオン成分が拭い取られる。ただし、スファレロンは破れた相ではそこにある過剰なバリオンを拭い取ることがないよう十分まれな存在である。全体として正味のバリオン数生成がある。

このシナリオでは、非摂動的な電弱相互作用（すなわちスファレロン）がバリオン数の破れの原因となり、摂動的な電弱ラグランジアンがCP対称性の破れの原因となり、ドメインウォールが熱平衡の欠如の原因となる。これはCP対称性の破れとともにそれぞれの側面にC対称性の破れを生み出す。

== 宇宙の物質 ==
{{see also|{{仮リンク|バリオン数非対称性|en|baryon asymmetry}}}}

=== バリオン非対称性パラメータ ===
物理の理論に対する課題は、どのようにして反物質よりも物質が多くなったのか、そしてこの非対称性の大きさを説明することである。重要な数量詞は非対称性パラメータであり、次の簡単な式で表される。
:<math>\eta = \frac{n_B - n_{\bar B}}{n_\gamma}</math>.
この量はバリオンと反バリオン(それぞれ{{mvar|n<sub>B</sub>}}と{{mvar|n<sub>{{overline|B}}</sub>}})の全体的な数密度の差と、[[宇宙背景放射]][[光子]]の数密度{{mvar|n<sub>γ</sub>}}との関係を表している。

ビッグバン模型によると、物質はおよそ{{val|3000}}[[ケルビン]]の温度（平均運動エネルギーは{{val|3000|u=K}} / ({{val|10.08|e=3|u=K/eV}}) = {{val|0.3|u=eV}}に相当）で[[宇宙背景放射]](CBR)から分離される。分離後、CBR光子の総数は一定である。したがって、時空間の膨張により光子密度は減少する。立方センチメートルあたりの平衡温度{{mvar|T}}での光子密度は次式で与えられる。
:<math>n_\gamma = \frac{1}{\pi^2} {\left(\frac{k_B T}{\hbar c}\right)}^3 \int_0^\infty \frac{x^2}{e^x - 1} \operatorname{d}x =
  \frac{2\zeta(3)}{\pi^2}{\left(\frac{k_B T}{\hbar c}\right)}^3 \approx
  20.3 \left(\frac{T}{1\text{K}}\right)^3 \text{cm}^{-3}
</math>
{{mvar|k<sub>B</sub>}}は[[ボルツマン定数]]、{{mvar|ħ}}は[[プランク定数]]を2{{mvar|π}}で割った数、{{mvar|c}}は真空における光速、{{mvar|ζ}}(3)は[[アペリーの定数]]である。現在のCBR光子温度{{val|2.725|u=K}}では、これは1立方センチメートルあたりおよそ411個のCBR光子密度{{mvar|n<sub>γ</sub>}}に相当する。

それゆえ、上記で定義された非対称性パラメータ{{mvar|η}}は「最良」のパラメータではない。代わりに好まれる非対称性パラメータは[[エントロピー]]密度{{mvar|s}}を使用する。
:<math>\eta_s = \frac{n_B - n_{\bar B}}{s}</math>
なぜなら宇宙のエントロピー密度は、その進展の大部分を通じて合理的に一定であった。エントロピー密度は
:<math>s \ \stackrel{\mathrm{def}}{=}\  \frac{\mathrm{entropy}}{\mathrm{volume}} = \frac{p + \rho}{T} = \frac{2\pi^2}{45}g_\text{⁎}(T) T^3</math>
である。ここで{{mvar|''p''}}と{{mvar|ρ}}はエネルギー密度テンソル{{mvar|T<sub>μν</sub>}}の圧力と密度、{{mvar|g<sub>⁎</sub>}}は温度{{mvar|T}}での「質量の無い」粒子の自由度の有効数で、{{nowrap|{{mvar|mc}}<sup>2</sup> ≪ {{mvar|k<sub>B</sub>T}}}}が成立するとき
:<math>g_\text{⁎}(T) = \sum_\mathrm{i=bosons} g_i{\left(\frac{T_i}{T}\right)}^3 + \frac{7}{8}\sum_\mathrm{j=fermions} g_j{\left(\frac{T_j}{T}\right)}^3</math>,
である（温度がそれぞれ{{mvar|T<sub>i</sub>}}と{{mvar|T<sub>j</sub>}}で自由度が{{mvar|g<sub>i</sub>}}と{{mvar|g<sub>j</sub>}}であるボソンとフェルミオンの場合）。現在は{{nowrap|{{mvar|s}} {{=}} {{val|7.04|s=&nbsp;{{mvar|n<sub>γ</sub>}}}}.}}である。

== 関連項目 ==
* [[:en:Affleck–Dine mechanism]]
* [[人間原理]]
* [[ビッグバン]]
* [[宇宙の年表]]
* [[CP対称性の破れ]]
* {{仮リンク|レプトン数生成|en|Leptogenesis}}
* [[レプトン (素粒子)]]

== 出典 ==

=== Articles ===
{{reflist}}

=== 教科書 ===
* {{cite book
 |author1=E. W. Kolb  |author2=M. S. Turner
  |name-list-style=amp | year = 1994
 | title = The Early Universe
 | publisher = [[Perseus Publishing]]
 | isbn = 978-0-201-62674-2
}}

=== プレプリント ===
* {{cite journal
 |author=A. D. Dolgov
 |year=1997
 |title=Baryogenesis, 30 Years After
 |arxiv=hep-ph/9707419
 |doi=10.1080/01422419808240874
 |volume=13
 |issue=1–3
 |journal=Surveys in High Energy Physics
 |pages=83–117
|bibcode = 1998SHEP...13...83D }}
* {{cite journal
 |author=A. Riotto
 |year=1998
 |title=Theories of Baryogenesis
 |journal=High Energy Physics and Cosmology
 |pages=326
 |arxiv=hep-ph/9807454
|bibcode=1999hepc.conf..326R
 }}
* {{cite journal
 |author=M. Trodden
 |year=1999
 |title=Electroweak Baryogenesis
 |doi=10.1103/RevModPhys.71.1463
 |journal=Reviews of Modern Physics
 |volume=71
 |issue=5
 |pages=1463–1500
 |arxiv=hep-ph/9803479
|bibcode = 1999RvMP...71.1463T }}

{{DEFAULTSORT:はりおんすうせいせい}}
[[Category:宇宙論]]
[[Category:素粒子物理学]]
[[Category:物理学の未解決問題]]
[[Category:ビッグバン]]