平均自由行程のソースを表示

{{出典の明記|date=2011年7月}}
[[File:ParticleMeanFreePath.PNG|thumb|right|220px|粒子の運動（[[ブラウン運動]]）の模式図。]]
[[File:RatioMeanFreePath.PNG|thumb|right|220px|走行距離の分布を取り、平均値を計算する。これが平均自由行程となる。]]
'''平均自由行程'''（へいきんじゆうこうてい、{{lang-en|mean free path}}）または'''平均自由行路'''<ref name="imai">{{cite|和書|title=流体力学（前編）|author=今井功|publisher=裳華房|isbn=4-7853-2314-0|year=1997|page=9}}</ref>（へいきんじゆうこうろ）とは、[[物理学]]や[[化学]]のうち、[[気体分子運動論]]において、[[分子]]などの[[粒子]]が、散乱源（同じ粒子の場合もあれば、異なる粒子の場合もある）による[[散乱]]（衝突）で妨害されること無く進むことのできる[[距離]]（これを自由行程という）の平均値のことを言う。粒子が平均自由行程だけ運動すると、他の粒子と平均して１回衝突する。[[金属]]や[[半導体]]の[[伝導電子]]についても同様に定義される<ref>{{Cite web|和書|title=平均自由行程とは|url=https://kotobank.jp/word/%E5%B9%B3%E5%9D%87%E8%87%AA%E7%94%B1%E8%A1%8C%E7%A8%8B-128840|website=コトバンク|accessdate=2021-05-16|language=ja|first=日本大百科全書(ニッポニカ),デジタル大辞泉,化学辞典 第2版,ブリタニカ国際大百科事典|last=小項目事典,世界大百科事典内言及}}</ref>。

平均自由行程は、その系の特性や粒子により異なってくる。そのため、一般的な場合、ランダムな速度を持った粒子が、散乱源に衝突するまでの距離として、次の式で表記される。

{{Indent|<math>\ell = (n\sigma)^{-1}</math>}}

ただし、<math>\ell</math>は平均自由行程（単位[[メートル|m]]）で、''n'' は散乱源の[[数密度]]（m<sup>-3</sup>）、&sigma;は散乱時の有効[[断面積]]（m<sup>2</sup>）である。粒子の速度が[[マクスウェル分布]]に従うと仮定される場合、平均自由行程は次式で表せる。

{{Indent|<math>\ell = (\sqrt{2}\, n\sigma)^{-1}</math>}}

== いくつかの系での例 ==
=== 大気中の気体の場合 ===
[[大気]]中では、大気を構成する[[分子]]がお互いに衝突しながら[[散乱]]している。平均自由行程は、この衝突から衝突までの間に分子が進む距離の平均となる。この大小は気体分子同士やその気体の入っている容器を構成する分子への衝突回数の大小も表しており、マクロ的には、[[気圧]]と言う形で観測される。気体の真空度（＝気圧）と、そのときの気体分子の個数と、平均自由行程の関係を示したものが以下の表である{{要出典|date=2010年7月}}。

{| class="wikitable"
|-----
! width="25%" | [[真空度]]
! width="25%" | [[気圧]] / [[パスカル (単位)|hPa]]
! width="25%" | [[分子]]数 / cm<sup>3</sup>
! width="25%" | 平均自由行程
|-----
! width="25%" | 大気圧
| width="25%" | 1013
| width="25%" | > 2.7&times;10<sup>19</sup>
| width="25%" | 68 nm
|-----
! width="25%" | 低真空 
| width="25%" | 300–1
| width="25%" | 10<sup>19</sup>–10<sup>16</sup>
| width="25%" | 0.1 μm–100 μm
|-----
! width="25%" | 中真空 
| width="25%" | 1–10<sup>-3</sup>
| width="25%" | 10<sup>16</sup>–10<sup>13</sup>
| width="25%" | 0.1 mm–100 mm
|-----
! width="25%" | 高真空
| width="25%" | 10<sup>-3</sup>–10<sup>-7</sup>
| width="25%" | 10<sup>13</sup>–10<sup>9</sup>
| width="25%" | 10 cm–1 km
|-----
! width="25%" | 超高真空
| width="25%" | 10<sup>-7</sup>–10<sup>-12</sup>
| width="25%" | 10<sup>9</sup>–10<sup>4</sup>
| width="25%" | 1 km–10<sup>5</sup> km
|-----
! width="25%" | 極超高真空
| width="25%" | < 10<sup>-12</sup>
| width="25%" | < 10<sup>4</sup> 
| width="25%" | > 10<sup>5</sup> km
|}

=== 材質中の電子の場合 ===
[[半導体]]や[[金属]]中の[[電子]]は[[電界]]に加速されながら、電圧の低い側から高い側へ移動する。この時、材質を構成する原子が散乱源となる。電子の質量は原子の質量より遥かに小さいため、散乱のたびにほとんどの速度と[[運動量]]を失い、再度電界で加速される。この平均自由行程は、マクロ的には、材質の[[電気抵抗|抵抗]]値と言う形で観測される。

==== 衝突電離 ====
{{Main|衝突電離}}
散乱の際に、電子（もしくはホール）等のキャリアの速度が十分な速度（運動エネルギー）に達していた場合、電子は散乱により運動量を失うだけでなく、散乱源の原子を電離（イオン化）させる。これは、高電界をかけた場合に発生し、生じたキャリアが更なる衝突電離を発生させると、[[アヴァランシェ・ブレークダウン]]<!--（本記事で書くべき内容ではないのでコメントアウトします）<ref>avalanche breakdownの明確な訳語は無く、「雪崩現象」、「雪崩」、「雪崩崩壊」と訳される場合もある。</ref>-->と呼ばれる[[ポジティブフィードバック|正のフィードバック]]が働き、急激な電流の増加を生じさせる。

===== スクリーニング効果 =====
衝突電離の捕獲断面積は、電子と原子核間のクーロン力で決定される距離（[[デバイ長]]）で決定される。しかし、材質中に衝突電離で生じた電子が増えると、電子自体が散乱源の原子核を「見えにくく」してしまう。これを、スクリーニング効果もしくは単にスクリーニングと言う。このスクリーニング効果により、捕獲断面積が減少し、平均自由行程も増加する。

== 数式の導出 ==
=== 一般的な場合 ===
[[File:MeanFreePath.PNG|thumb|right|200px|捕獲断面積の考え方]]
<!--[[File:NumberOfParticles_MFPcalculation.png|thumb|right|220px|粒子の走行距離とその比率（この平均が平均自由行程となる）]]-->
平均自由行程を考える際には、粒子がある領域を移動する際に、どの程度の粒子が散乱の影響を受けるか、その比率が必要となる。これは、以下に示す考え方で求めることができる。

一辺が<math>L</math>の正方形を断面に持つ、厚さ<math>dx</math>の直方体を考える。この体積は、<math>L^2dx</math>であり、この中に含まれる散乱源の個数は散乱源の数密度''n''より、<math>nL^2dx</math>となる。これらの散乱源はその中心から一定半径の距離内に入った粒子（[[衝突径数]]が一定値以下になる粒子）を散乱させる。これは、散乱源が一定の面積σを持っていると考えることができ、これを捕獲断面積（cross section）と言う。この捕獲断面積と散乱源の個数から、この直方体での総捕獲断面積 ''S''<sub>capture</sub> は、次の形で計算される。

{{Indent|<math>S_\mathrm{capture}=nL^2\sigma dx</math>}}

この直方体の断面積は<math>L^2</math>であるため、この直方体で粒子が散乱される確率 ''P''<sub>capture</sub> は、次の式で表される。

{{Indent|<math>P_\mathrm{capture} = {{S_\mathrm{capture}}\over{S_\mathrm{all}}} = {{nL^2\sigma dx}\over{L^2}} = n\sigma dx</math>}}

この確率から、粒子の個数<math>I</math>の減少量<math>dI</math>は、厚さ<math>dx</math>に対して、次の式で表される。

{{Indent|<math>dI=-In\sigma dx</math>}}

この[[微分方程式]]の解と、最初の粒子の入射数を<math>I_0</math>とすれば、
:<math>I = I_0 \exp (-n\sigma x)</math>
となる。これが粒子の走行距離とその比率であるため、この平均が平均自由行程となる。したがって、平均自由行程<math>\ell</math>は、次の式で表される。

{{Indent|<math>\ell = (n\sigma)^{-1}</math>}}

== マクロな量との関係 ==
気体分子の熱運動は温度''T'' 、圧力''P'' および粘性&mu;によって変わり、平均自由行程''l'' のそれらへの依存性は次式のように表される<ref>{{cite|和書 |editor=日本エアロゾル学会 |author=高橋幹二 |title=エアロゾル学の基礎 |publisher=森北出版 |year=2003 |isbn=4-627-67251-9 |page=16}}</ref>。
: <math>l = l_0 \left(\frac{T}{T_0}\right)^\frac{1}{2} \left(\frac{P}{P_0}\right)^{-1} \frac{\mu}{\mu_0}
= l_0 \left(\frac{T}{T_0}\right)^2 \left(\frac{P}{P_0}\right)^{-1} \frac{T_0+S}{T+S}</math>
ただし、添え字0付きの変数は基準状態での値、''S'' はサザーランド定数と呼ばれる、物質に依存する定数である。

== 脚注 ==
{{脚注ヘルプ}}
<!--=== 注釈 ===
{{Reflist|group="注"}}
=== 出典 ===-->
{{Reflist}}

== 関連項目 ==
* [[真空]]
* [[電気抵抗]]
* [[平均自由時間]]

{{Normdaten}}
{{DEFAULTSORT:へいきんしゆうこうてい}}
[[Category:物理化学]]
[[Category:固体物理学]]
[[Category:統計力学]]