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'''幾何光学'''（きかこうがく）とは、[[光]]の[[波動性]]や[[量子性]]その他を無視して、光の進む[[線]]の性質のみを[[幾何学]]的に研究する[[光学]]の分野である。

[[光学機器]]の[[設計]]に重要な位置を占める。光の[[波長]]が、（[[光学系]]のサイズに比べて）極端に小さい場合の現象を取り扱う。

== 歴史 ==
[[古代ギリシア]]においては[[視覚]]に関する眼の役割に対し能動的な見方と受動的な見方とが対立していた。 眼が受容器官に過ぎないとする見方は[[原子論]]者によって唱えられていたが、[[エンペドクレス]]やその後の[[プラトン]]は眼球から放射が出ているとする能動的な見方を主張した<!--<ref>Park pp.35,39&ndash;43.</ref>--><ref>Plato, ''Timaeus,''（プラトン『ティマイオス』）45b&ndash;e.</ref>。 この能動的な見方では、眼は穏やかな炎を持ち、そこから放たれた放射と外部の日光が接触することで視覚が得られるのだとする。 [[エウクレイデス]]（ユークリッド）や[[クラウディオス・プトレマイオス|プトレマイオス]]はこの眼の能動的な見方に基づいて、視線が直進と[[反射 (物理学)|反射]]、[[屈折]]を行うとした幾何光学を作り出した<ref>Park pp.53&ndash;70.</ref>。

こうした幾何光学を大きく発展させたのは、古代ギリシアの思想を受け継いだアラビアにおいてであった。 10世紀の[[イブン・アル＝ハイサム]]（アルハゼン）は『光学』を著し、徹底的な実験的検証によって光と眼の役割を明らかにした。 例えば、光が直進することを明らかにするために、壁に注意深く計測したいくつもの穴を穿ち、反射してきた光や朝の赤い光などさまざまな光で検証を行った。 また眼の解剖によって視覚像は外部の対象から発せられる光線によるものとし、レンズの特性も詳細に研究することによって、エウクレイデスの幾何学を正しく反転させて、反射や[[屈折]]の幾何学を明確にした。 また現在でいう[[カメラ・オブスクラ|カメラ・オブスクーラ]]の原理を用いて、日食の像を小さな穴を介して投影してみせた<ref>Park pp.76&ndash;87. Pesic pp.19&ndash;20.</ref>。

こうしたアル＝ハイサムの業績は、その後のヨーロッパでの光学の発展に大きな影響を与えた。 最も早期には13世紀ポーランドの[[ヴィテロ]]が典拠に触れることなくアル＝ハイサムの議論を紹介している。 同じころ[[ロジャー・ベーコン]]もその著作でこのアル＝ハイサムの『光学』の成果を繰り返したが、それは能動的な眼の見方と受動的な見方が混在したものであった。 ヨーロッパで『光学』の完全な翻訳が出版されたのは16世紀になってからである<ref>Park pp.107&ndash;111,119&ndash;121. Pesic  pp.23&ndash;24.</ref>。

== 関連する原理・数式 ==
幾何光学の三法則（直進、反射、屈折）は、「光は最短時間で進むことができる[[軌道 (力学)|軌道]]をとる」という、[[フェルマーの原理]]に集約される。

後に、
* 光を[[波動]]として考える[[波動光学]]
* [[粒子と波動の二重性]]をもつ[[量子光学]]
と発展していく。幾何光学と波動光学を併せて古典光学と呼び、量子光学と区別する。

幾何光学の完成は、波動光学の創始より遅れて、[[ウィリアム・ローワン・ハミルトン|ハミルトン]]の[[アイコナール方程式]]を待たねばならない。

幾何光学は、光の波長が十分短い場合の極限として表すことができる。このとき等位相面が'''波面'''であり、等位相面の法線をつないだものが'''光線'''である。

==数学方法==
波長ゼロの極限を取ることによって幾何光学の方程式を求める方法は、1911年に[[アルノルト・ゾンマーフェルト]]とJ.ルンゲによって初めて記述された。<ref>Sommerfeld, A., & Runge, J. (1911). Anwendung der Vektorrechnung auf die Grundlagen der geometrischen Optik. Annalen der Physik, 340(7), 277-298.</ref> <math>\psi</math>は[[電場]]または[[磁場]]の成分であり、波動方程式を満たす：

:<math>\nabla^2\phi + k_o^2 n(\mathbf{r})^2 \phi =0</math>

ここで、<math>c</math>は真空中の[[光速]]であり、<math>k_o=\omega/c=2\pi/\lambda_o</math> である。ここで、<math>n</math>は媒質の[[屈折率]]である。

==関連項目==
*[[近軸近似]] - 光線が[[光軸]]の近くのみを通る場合に成り立つ近似理論
*{{仮リンク|ガウスの光学|en|Gaussian optics}} - 近軸近似が全空間で成り立つものとしたときの理論
*[[薄レンズ近似]] - ガウス光学でレンズの厚みが無視できる場合

==出典・注釈==
{{Reflist|2}}

==参考文献== 
* {{cite book
 | author= Park, David
 | title= The Fire Within the Eye
 | year= 1997
 | publisher= Princeton University Press
 | location= Princeton, NJ
 | id= {{ISBN2|0-691-05051-1}} (pbk)
}}
* {{cite book
 | author= Pesic, Peter
 | title= Sky in a Bottle
 | year= 2005
 | publisher= MIT Press
 | location= Cambridge, MA
 | id= {{ISBN2|0-262-16234-2}} (hc)
}}
* 山本義隆：「幾何光学の正準理論」、数学書房、ISBN 978-4903342771（2014年9月15日）。

==外部リンク==
*[http://www.jsap.or.jp/ 公益社団法人　応用物理学会　JSAP]
*[http://myosj.or.jp/ 一般社団法人日本光学会]
**[http://www.opticsdesign.gr.jp/ ODG　日本光学会 光設計研究グループ]

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[[Category:幾何光学|きかこうがく]]
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