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{{otheruses||集合列の極限|[[上極限と下極限#集合列の上極限と下極限|上極限と下極限]]}} [[力学系]]における'''極限集合'''（きょくげんしゅうごう、{{Lang-en-short|''Limit set''}} ）は、[[軌道 (力学系)|軌道]]の[[集積点]]の[[集合]]である。時間正方向についての'''''ω'' 極限集合'''と時間負方向についての'''''α'' 極限集合'''があり、これらを総称して極限集合という。位相力学系の基礎を築いた[[ジョージ・デビット・バーコフ]]によって定義・導入された。 ==定義== 力学系理論の主要な興味の一つは、[[時間]]が正の[[無限|無限大]]あるいは負の無限大における[[軌道 (力学系)|軌道]]の極限的な振る舞いにある{{Sfn|松葉|2011|p=113}}。極限集合は、そのような振る舞いを扱うために用意する概念の一つである{{Sfn|松葉|2011|p=113}}{{Sfn|ウィギンス|2013|p=43}}。 極限集合には、後述するように、時間正方向に対して定義する '''''ω'' 極限集合'''と、時間負方向に対して定義する '''''α'' 極限集合'''がある。これら''ω'' 極限集合と''α'' 極限集合を、まとめて'''極限集合'''と呼ぶ{{Sfn|Hirsch, Smale & Devaney|2007|p=220}}。 極限集合は[[ジョージ・デビット・バーコフ]]によって定義・導入された{{Sfn|青木・白岩|2013|p=7}}。バーコフは、[[アンリ・ポアンカレ]]の影響を受けて現代的な力学系理論の基礎を築いた人物の一人で、特に[[位相空間|位相]]的概念を導入して位相力学系の基礎を築いた{{Sfn|青木・白岩|2013|p=7}}。極限集合は、そのような中で力学系へ導入された位相的概念の一つである{{Sfn|青木・白岩|2013|p=7}}。 ===連続系=== [[File:Limit set for flow.svg|thumb|270px|連続力学系（流れ）における ''ω'' 極限点 ''y'' と ''ω'' 極限集合 ''ω''(''x''<sub>0</sub>) の例{{Sfn|ウィギンス|2013|p=44}}]] [[微分方程式]]系で定義される連続力学系の場合、極限集合は次のように定義される。[[相空間]]を '''R'''<sup>''m''</sup> とし、相空間上の点を ''x'' とすれば、 :<math>\dot{x} = f(x) </math> によって[[ベクトル場]]が定義される{{Sfn|ウィギンス|2013|p=43}}。このベクトル場に対して、初期点 ''x''<sub>0</sub> を通り、時間 ''t'' ∈ '''R''' を ''x'' へ写す流れを ''φ''<sub>''t ''</sub>(''x''<sub>0</sub>) と表す{{Sfn|ウィギンス|2013|p=41}}。このとき、ある相空間上の点 ''y'' ∈ '''R'''<sup>''m''</sup> が ''φ''<sub>''t ''</sub>(''x''<sub>0</sub>) の '''''ω'' 極限点'''であるとは、''n'' → ∞ で ''t<sub>n</sub>'' → ∞ となるような時刻の点列に対し、 :<math>\lim_{n \to \infty} \phi_{t_n}(x_0) = y</math> を満たすことである{{Sfn|Hirsch, Smale & Devaney|2007|p=219}}{{Sfn|ウィギンス|2013|p=43}}。言い換えると、 ''t<sub>n</sub>'' → ∞ としたときに ''φ''<sub>''t<sub>n</sub> ''</sub>(''x''<sub>0</sub>) が持つ相空間上の[[集積点]]が ''ω'' 極限点である{{Sfn|齋藤|2004|p=50}}。そして、''x''<sub>0</sub> を通る流れ ''φ''<sub>''t ''</sub>(''x''<sub>0</sub>) の''ω'' 極限点全てから成る集合を、'''''ω'' 極限集合'''という{{Sfn|Hirsch, Smale & Devaney|2007|p=219}}。''x''<sub>0</sub> に対する ''ω'' 極限集合を、記号では ''ω''(''x''<sub>0</sub>) や ''ω ''lim(''x''<sub>0</sub>) と表す{{Sfn|Hirsch, Smale & Devaney|2007|p=219}}{{Sfn|白石|2014|p=171}}。 一方で、時刻の点列 ''t<sub>n</sub>'' が負の無限大に発散する場合も考えられる{{Sfn|白石|2014|p=171}}。''n'' → ∞ で ''t<sub>n</sub>'' → −∞ となるような時刻の点列に対し、''y'' が :<math>\lim_{n \to \infty} \phi_{t_n}(x_0) = y</math> を満たすとき、''y'' を ''φ''<sub>''t ''</sub>(''x''<sub>0</sub>) の '''''α'' 極限点'''と呼ぶ{{Sfn|Hirsch, Smale & Devaney|2007|p=220}}{{Sfn|ウィギンス|2013|p=43}}。''x''<sub>0</sub> を通る流れ ''φ''<sub>''t ''</sub>(''x''<sub>0</sub>) の''α'' 極限点全てから成る集合を、'''''α'' 極限集合'''という{{Sfn|Hirsch, Smale & Devaney|2007|p=220}}。記号では、''x''<sub>0</sub> に対する ''α'' 極限集合を ''α''(''x''<sub>0</sub>) や ''α ''lim(''x''<sub>0</sub>) と表す{{Sfn|Hirsch, Smale & Devaney|2007|p=219}}{{Sfn|白石|2014|p=171}}。 極限集合を定義する上で、''t'' ではなく、わざわざ点列 ''t<sub>n</sub>'' の極限を考える理由の一つは、''t'' → ∞ の極限では極限集合が[[閉曲線]]となるような場合に有効に定義できない点にある{{Sfn|ウィギンス|2013|pp=43–44}}。また、[[ポアンカレ写像]]を用いて力学系の構造を調べるときに必然的に時間は点列になるので、点列による定義が必要となる{{Sfn|松葉|2011|p=115}}。 ===離散系=== [[写像]]で定義される離散力学系における極限集合も、連続系と同じ様に定義される{{Sfn|アリグッド, サウアー & ヨーク|2012|p=147}}。この場合、''t<sub>n</sub>'' は実数ではなく整数である{{Sfn|アリグッド, サウアー & ヨーク|2012|p=147}}。 離散力学系を定義する[[同相写像]]を ''g''(''x'') とし、写像の ''k'' 回[[反復合成写像|反復適用]]を ''g''<sup>''k'' </sup>(''x'') と表す（''k'' ∈ '''Z'''）。0 < ''k''<sub>1</sub> < ''k''<sub>2</sub> < … という ''k<sub>n</sub>'' の時刻列に対して :<math>\lim_{n \to \infty} g^{k_n}(x_0) = y </math> となる ''y'' を ''x''<sub>0</sub> の '''''ω'' 極限点'''という{{Sfn|白石|2014|p=177}}。同様に、0 > ''k''<sub>1</sub> > ''k''<sub>2</sub> > … という ''k<sub>n</sub>'' の時刻列に対して :<math>\lim_{n \to \infty} g^{k_n}(x_0) = y </math> となる ''y'' を ''x''<sub>0</sub> の '''''α'' 極限点'''という{{Sfn|白石|2014|p=177}}。連続力学系と同じく、''x''<sub>0</sub> の ''ω'' 極限点（''α'' 極限点）の全ての集まりによって、''x''<sub>0</sub> の '''''ω'' 極限集合'''（'''''α'' 極限集合'''）が定義される{{Sfn|青木・白岩|2013|p=64}}{{Sfn|白石|2014|p=177}}。 ==性質== 一般に、極限集合は[[閉集合|閉じている]]{{Sfn|アリグッド, サウアー & ヨーク|2012|p=155}}。実際、流れ ''φ''<sub>''t ''</sub>(''x''<sub>0</sub>) に対する極限集合は、次のように[[閉包 (位相空間論)|閉包]]の[[共通集合]]としても表せる<ref name="郡・森田">{{Cite book ja-jp |author=郡 宏・森田 善久 |title = 生物リズムと力学系 |url = https://www.kyoritsu-pub.co.jp/bookdetail/9784320110007 |series = シリーズ・現象を解明する数学 |publisher = 共立出版 |year= 2011 |edition= 初版 |isbn = 978-4-320-11000-7}} p. 53</ref>{{Sfn|白石|2014|p=171}}。 :<math>\omega(x_0) = \bigcap_{0 \le \tau} \overline{ \bigcup_{\tau \le t < \infty} \phi_{t}(x_0) }</math> :<math>\alpha(x_0) = \bigcap_{\tau \le 0} \overline{ \bigcup_{-\infty < t \le \tau} \phi_{t}(x_0) }</math> さらに、極限集合は流れ ''φ'' または写像 ''g'' に関して[[不変集合|不変]]である{{Sfn|白石|2014|p=174}}{{Sfn|久保・矢野|2018|p=166}}。すなわち、''g''(''ω''(''x''<sub>0</sub>)) = ''ω''(''x''<sub>0</sub>) が満たされる{{Sfn|青木・白岩|2013|p=64}}。あるいは、任意の ''t'' ∈ '''R''' について ''y'' ∈ ''ω''(''x''<sub>0</sub>) であれば ''φ''<sub>''t''</sub>(''y'') ∈ ''ω''(''x''<sub>0</sub>) が満たされる{{Sfn|白石|2014|p=174}}。もし相空間 ''X'' が[[コンパクト空間|コンパクト]]であれば、その上の流れまたは写像の極限集合は[[空集合|空]]ではない{{Sfn|久保・矢野|2018|p=166}}{{Sfn|齋藤|2004|p=50}}。 また、連続力学系の軌道 ''O''(''x''<sub>0</sub>) が[[有界]]であれば、その極限集合はコンパクトかつ[[連結空間|連結]]である{{Sfn|アリグッド, サウアー & ヨーク|2012|p=156}}<ref name="郡・森田"/>。[[リアプノフ関数]] ''V'' を、相空間の部分集合 ''G'' の閉包上で[[連続写像|連続]]で、''t'' について単調減少な[[実数値関数]]と定義する<ref name="今・竹内">{{Cite book ja-jp |author = 今 隆助・竹内 康博 |title = 常微分方程式とロトカ・ヴォルテラ方程式 |url = https://www.kyoritsu-pub.co.jp/bookdetail/9784320113480 |publisher = 共立出版 |year = 2018 |edition = 初版 |isbn = 978-4-320-11348-0 }} p. 160</ref>。このとき、''G'' に含まれる正の半軌道 ''O''<sub>+</sub>(''x''<sub>0</sub>) が存在すれば、''ω''(''x''<sub>0</sub>) 上で ''V'' は一定値となる<ref name="今・竹内"/>。 ある点 ''x'' がその ''ω'' 極限集合自身に属するとき、すなわち ''x'' ∈ ''ω''(''x'') であるとき、''x'' を'''再帰点'''と呼ぶ<ref>{{Cite book ja-jp |author= 青木 統夫 |title= 力学系・カオス―非線形現象の幾何学的構成 |url= https://www.kyoritsu-pub.co.jp/bookdetail/9784320033405 |year= 1996 |edition= 初版 |publisher= 共立出版 |isbn = 4-320-03340-X }} p. 51</ref>。再帰点であることは、その点が強い再帰性を持つことを意味する{{Sfn|久保・矢野|2018|p=167}}。力学系における他の再帰性の概念、例えば[[ポアンカレの再帰定理]]が保証する再帰性あるいは[[非遊走集合]]が意味する再帰性よりも、強い再帰性を保証する{{Sfn|久保・矢野|2018|p=167}}。連続力学系においても離散力学系においても、任意の点は ''ω'' 極限点であれば非遊走点である{{Sfn|齋藤|2004|p=60}}{{Sfn|久保・矢野|2018|p=168}}。 ==例== [[File:Van der Pol stable limit cycle mu=1.svg|thumb|[[ファン・デル・ポール振動子]]による[[リミットサイクル]]の例。]] ''x''<sub>0</sub> が[[平衡点]]および[[不動点]]だとすれば、その極限集合 ''ω''(''x''<sub>0</sub>) および ''α''(''x''<sub>0</sub>) は ''x''<sub>0</sub> 自身だけである{{Sfn|Hirsch, Smale & Devaney|2007|p=220}}{{Sfn|白石|2014|p=177}}。''x''<sub>0</sub> が[[軌道 (力学系)|周期軌道]]上の点であれば、''ω''(''x''<sub>0</sub>) および ''α''(''x''<sub>0</sub>) は、その周期軌道である{{Sfn|白石|2014|pp=171, 177}}。また、周期軌道 ''γ'' が ''x''<sub>0</sub> ∉ ''γ'' の ''ω''(''x''<sub>0</sub>) あるいは ''α''(''x''<sub>0</sub>) に含まれるとき、''γ'' は[[リミットサイクル]]と呼ばれる{{Sfn|Hirsch, Smale & Devaney|2007|p=232}}。 3次元相空間の極限集合は極めて複雑になることもあるが、2次元相空間（相平面）の極限集合はそれと比較して簡単なものに限られる{{Sfn|Hirsch, Smale & Devaney|2007|p=221}}。''f'' を相平面上（'''R'''<sup>2</sup> または ''S''<sup>2</sup>）の滑らかなベクトル場とし、ある ''x''<sub>0</sub> から始まる前方軌道が有界であるとする。また、''f'' の平衡点は全て[[孤立点]]であるか、有限個であるとする。[[ポアンカレ・ベンディクソンの定理]]より、このときの ''ω''(''x''<sub>0</sub>) は以下の3種類のいずれかである{{Sfn|アリグッド, サウアー & ヨーク|2012|pp=152–153}}{{Sfn|齋藤|2004|pp=118–125}}。 *''ω''(''x''<sub>0</sub>) は、平衡点 *''ω''(''x''<sub>0</sub>) は、周期軌道 *''ω''(''x''<sub>0</sub>) は、[[ホモクリニック軌道]]や[[ヘテロクリニック軌道]]のような、平衡点とそれらを結ぶ軌道からなる集合 ==出典== {{Reflist|2}} ==参照文献== *{{Cite book ja-jp |author= 齋藤 利弥 |title= 力学系入門 |url = https://www.asakura.co.jp/books/isbn/978-4-254-11722-6/ |publisher= 朝倉書店 |edition= 復刊版 |year= 2004 |isbn= 4-254-11722-1 |ref={{Sfnref|齋藤|2004}} }} *{{Cite book ja-jp |author= Morris W. Hirsch; Stephen Smale; Robert L. Devaney |translator= 桐木 紳・三波 篤朗・谷川 清隆・辻井 正人 |title= 力学系入門 原著第2版―微分方程式からカオスまで |url = https://www.kyoritsu-pub.co.jp/bookdetail/9784320018471 |publisher= 共立出版 |edition= 初版 |year= 2007 |isbn= 978-4-320-01847-1 |ref={{Sfnref|Hirsch, Smale & Devaney|2007}} }} *{{Cite book ja-jp |author= K. T. アリグッド・T. D. サウアー・J. A. ヨーク |translator = 星野 高志・阿部 巨仁・黒田 拓・松本 和宏 |others= 津田 一郎（監訳） |title= カオス 第2巻 力学系入門 |url = https://www.maruzen-publishing.co.jp/item/b294298.html |publisher= 丸善出版 |year= 2012 |isbn= 978-4-621-06279-1 |ref={{Sfnref|アリグッド, サウアー & ヨーク|2012}} }} *{{Cite book ja-jp |author= S. ウィギンス |translator = 今井 桂子・田中 茂・水谷 正大・森 真 |others= 丹羽 敏雄（監訳） |title= 非線形の力学系とカオス |url = https://www.maruzen-publishing.co.jp/item/b294656.html |edition= 新装版 |publisher= 丸善出版 |year= 2013 |isbn= 978-4-621-06435-1 |ref= {{Sfnref|ウィギンス|2013}} }} *{{Cite book ja-jp |author= 白石 謙一 |title= 力学系の理論 |url = https://www.iwanami.co.jp/book/b266707.html |publisher= 岩波書店 |edition= オンデマンド版 |year= 2014 |isbn= 978-4-00-730152-0 |ref={{Sfnref|白石|2014}} }} *{{Cite book ja-jp |author= 青木 統夫・白岩 謙一 |title= 力学系とエントロピー |url = https://www.kyoritsu-pub.co.jp/bookdetail/9784320110434 |publisher= 共立出版 |edition= 復刊 |year= 2013 |isbn= 978-4-320-11043-4 |ref= {{Sfnref|青木・白岩|2013}} }} *{{Cite book ja-jp |author= 久保 泉・矢野 公一 |title= 力学系 |url = https://www.iwanami.co.jp/book/b355613.html |publisher= 岩波書店 |edition= オンデマンド版 |year= 2018 |isbn= 978-4-00-730742-3 |ref= {{Sfnref|久保・矢野|2018}} }} *{{Cite book ja-jp |author = 松葉 育雄 |title = 力学系カオス |url = https://www.morikita.co.jp/books/book/599 |publisher = 森北出版 |edition= 第1版 |year= 2011 |isbn = 978-4-627-15451-3 |ref= {{Sfnref|松葉|2011}} }} {{DEFAULTSORT:きよくけんしゆうこう}} [[Category:極限集合|*]] [[Category:力学系]] [[Category:数学に関する記事]]
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