熱ルミネッセンス線量計のソースを表示

{{出典の明記|date=2016年12月27日 (火) 13:58 (UTC)}}
[[File:Thermolumineszenzdosimeter TLD 01.jpg|thumb|熱ルミネッセンス線量計]]
'''熱ルミネッセンス線量計'''（ねつルミネッセンスせんりょうけい、熱蛍光線量計、Thermoluminescent Dosimeter、TLD）は、検知器の内部の結晶が加熱された時に、そこから放射される[[可視光]]の量を測定する<ref>中島敏行, 「[https://doi.org/10.3769/radioisotopes.19.4_201 熱ルミネッセンス線量計]」『RADIOISOTOPES』 19巻 4号 1970年 p.201-209, {{doi|10.3769/radioisotopes.19.4_201}}</ref>ことにより、[[放射線]]の[[被曝]]量を測定する<ref>羽鳥昇, 羽部孝, 境野宏治 ほか, 「[https://hdl.handle.net/11094/18270 熱ルミネッセンス線量計による個人被ばく線量の測定]」『日本医学放射線学会雑誌』 37巻 7号 1977年 p.691-702, {{hdl|11094/18270}}</ref>ための小さな器具である。

== 概要 ==
熱ルミネッセンス線量計には何種類かあり、測定したい放射線の種類に応じて内部の[[結晶]]が異なる。
[[フッ化カルシウム]]は[[ガンマ線]]、[[フッ化リチウム]]はガンマ線と[[中性子線]]の測定に使われる。
この他、メタホウ酸リチウム等も用いられる。

放射線がその結晶と相互作用した時、結晶の原子にある電子がより高い[[エネルギー準位]]に飛び出し、結晶中の不純物（多くはマンガン）のためにトラップされ、加熱されるまでそこに留まる。結晶を加熱することによりその電子が[[基底状態|基底準位]]まで落ちてくるが、その時に特定の[[周波数]]の[[光子]]を放出する。これが[[熱ルミネセンス|熱ルミネッセンス反応]]である。

放射される光の量は被曝した放射線の量に依存するため、光度を測定することで被曝線量を知ることができる。

熱ルミネッセンス線量計は、加熱した後に結晶が元に戻るため何度でも再利用できる。また、フィルムバッジとは異なり、[[暗室]]のような特別な設備を必要としない。安価で軽量、さらに衝撃にも強いという特長もある。

熱ルミネッセンス線量計は、個人の被曝線量の測定、および環境モニタリングに用いられる。一定期間（1ヶ月または3ヶ月）ごとに回収し、TLD読み取り装置でその期間の積算線量を読み取る。

== 原理 ==
結晶には通常[[不純物]]、[[応力|ストレス]]による[[転位]]など、様々な理由による[[格子欠陥]]が存在する。これによって[[ポテンシャル]]が乱れ、部分的にポテンシャルの高いところ低いところなど、でこぼこができる。そこへ自由な電子が導かれてトラップされ、蓄積される。

放射線が照射されると、結晶原子中の電子が[[励起]]して[[伝導帯]]へ移り[[自由電子]]となる。ほとんどはすぐに結晶と[[再結合]]するが、そのうちいくらかトラップに捕らえられるものもあり、これが放射線の[[エネルギー]]を電気的に蓄えることになる。

被曝した結晶が熱や強い光にさらされると、トラップされた電子は充分なエネルギーを得て解放され、格子中の[[イオン (化学)|イオン]]と再結合して観測可能な特定[[周波数]]の[[光子]]を放出する。放出される光子はトラップされた電子の量に比例し、さらに累積された被曝量に関係する。

===測定についての理論とグロー曲線===
熱ルミネッセンス線量計を用いた測定では、線量計の素子を一定の昇温速度[K/s]で加熱したときの素子温度とその温度における熱ルミネッセンスの発光強度を測定する。この発光強度を縦軸に加熱温度を横軸にしたグラフを'''グロー曲線'''（英：glow curve）と呼ぶ。熱ルミネッセンス線量計の測定では、このグロー曲線により素子の性質や必要な加熱温度を知ることができる。<ref>西谷ほか『診療放射線技師国家試験対策全科　第14版』金芳堂、2022年、p.348</ref>

グロー曲線の理論的な解釈は、1945年にランドール（英：Randall）らによって初めて提唱された。
:<math> I(T) = An_0s \exp\left(-\frac{E}{kT_1}\right)\exp \left[-\frac{s}{\beta} \int^{T_1}_{T_0} \exp\left(-\frac{E}{kT}\right)dT \right]</math>
::<math>A</math>　:定数
::<math>\beta</math>  :昇温速度
::<math>s</math>　：捕獲電子が放出される確率（頻度因子）
::<math>E</math>　：活性化エネルギー
::<math>k</math>　：[[ボルツマン定数]]
::<math>T_0</math>　：初期の素子温度
::<math>T_1</math>　：測定時刻における素子温度

===グロー曲線の証明===
捕獲電子が温度Tで電子捕獲中心から解放される確率pは、

:<math>p = s \times\exp\left(-\frac{E}{kT}\right)</math>
::<math>s</math>　：捕獲電子が放出される確率（頻度因子）
::<math>E</math>　：活性化エネルギー
::<math>k</math>　：[[ボルツマン定数]]
::<math>T</math>　：素子の温度
で表される。
ここで、指数部分exp(-E/kT)は[[ボルツマン因子]]と呼ばれ、活性化エネルギーの峠を越えられる捕獲電子の全体に対する割合を示す。

また、ある時刻において熱ルミネッセンス線量計に捕獲されている総電子数をn[c/m^3]とすると、温度Tにおいてそこから単位時間tあたりに解放される電子の数は、
:<math>\frac{dn}{dt} = -ns\exp\left(-\frac{E}{kT}\right)</math>
と表せる。ここで、捕獲電子が熱的に励起される過程において、解放された電子は再度捕獲されないものと考えている。

ランドール・ウィルキンスモデル（英：Randall and Wilkins (First order) model）によれば、捕獲された電子と正孔がすべて再結合によって発光に至ることを仮定する。

すると、ある温度Tにおける発光量Iは解放される捕獲電子の数に比例するので、
:<math>I(T)=A \times \left(- \frac{dn}{dt}\right)</math>
:<math>=Ans \exp\left(-\frac{E}{kT}\right)</math>
::<math>A</math> ：定数
となる。

ここで、一定の速度で温度が上昇していくので、
:<math>T = T_0 + \beta t</math>
:<math>dT = \beta dt</math>
::<math>\beta</math>　：昇温速度
である。これを用いると、dn/dtの微分方程式を
:<math>\frac{1}{n}dn=-s\exp\left(-\frac{E}{kT}\right)dt</math>
:<math>= -\frac{s}{\beta} \exp\left(-\frac{E}{kT}\right)dT</math>
と[[変数分離]]の形にできる。
これを積分すると
:<math>\ln\left(\frac{n_1}{n_0}\right) = -\frac{s}{\beta} \int^{T_1}_{T_0} \exp\left(-\frac{E}{kT}\right)dT</math>
::<math>n_0</math>　：初期の総捕獲電子数
::<math>n_1</math>　：温度<math>T_1</math>における総捕獲電子数
::<math>T_0</math>　：初期の素子温度
::<math>T_1</math>　：ある時刻における素子温度
<math>n_1</math>について整理すると、
:<math>n_1 = n_0 \exp \left[-\frac{s}{\beta} \int^{T_1}_{T_0} \exp\left(-\frac{E}{kT}\right)dT \right]</math>
これを、発光量の式に代入すれば、ある温度<math>T_1</math>における発光量は
:<math>I(T)= An_1s \exp\left(-\frac{E}{kT_1}\right)</math>
:<math> = An_0s \exp\left(-\frac{E}{kT_1}\right)\exp \left[-\frac{s}{\beta} \int^{T_1}_{T_0} \exp\left(-\frac{E}{kT}\right)dT \right]</math>
となる<ref>眞正, 浄光「熱蛍光線量計の諸特性と応用研究の紹介」『放射線化学』2017年、103巻、pp.13-14</ref>

== 年代測定 ==
[[自然放射線]]や[[宇宙線]]の被曝総量を測ることを応用し、[[土器]]などの土製品・岩石などの年代測定にも熱ルミネッセンスは用いられる。土器や堆積した土砂などに含まれる鉱物の結晶が、高温に曝された時や太陽の光を受けた時からの蓄積線量を測定することによって、時間の経過を測定する。土器の年代測定では[[石英]]や[[長石]]が利用される。

準位の深さ（トラップから抜け出るために必要なエネルギー）によってトラップされた電子を蓄えておくことのできる時間が異なる。トラップには蓄えておくことのできる時間が数十万年に及ぶほど充分に深いものもあり、熱ルミネッセンス年代測定では、これら長寿命のトラップを利用する。低温では浅く寿命の短いトラップに捕らえられた電子が解放されて発光するが、高温になるほど深いトラップに捕らえられた電子も充分にエネルギーを得て解放される。石英では330 ℃以上で数十万年に対応し、通常330 ℃から400 ℃での発光強度を評価する。

トラップの密度は大きく変動する未知数であり、測定中に放出される光の量と被曝した線量を関係付けるために[[キャリブレーション]]をする必要がある。また年代を決定するには、1年間あたりに試料が被曝した線量を推定する必要もある。

年代測定には、トラップされた電子を一掃する「起点」となるイベントが前提となる。土器や[[土偶]]などの土製品は、少なくとも500 ℃以上に焼成され電子が一掃されるため、[[胎土]]となる粘土に含まれる鉱物の被曝量が初期化される<ref>市川米太は、「熱発光量がゼロになる」（市川1981,p.94）と表現している。</ref>。よって焼成時（＝製作時）を「起点」として製作年代を測定することが可能となる。岩石の測定では熱にさらされることを、土砂などの堆積物の測定では太陽光にさらされることを仮定する。

年間の被曝線量を推定する手法はいくつかあるが、代表的なものでは試料中の[[ウラン系列|ウラン]]・[[トリウム系列|トリウム]]（[[アルファ線]]）と[[カリウム|カリウム40]]の量([[ベータ線]]・[[ガンマ線]]）を測定する。さらに、試料のおかれていた場所のガンマ線量を測定し、宇宙線量とともに加味することが多い（ガンマ線量は試料のカリウム40の含有量から計算されることもある）。こうして得られた年間線量で、計測された試料の蓄積線量を割れば、起点から経過した時間が計算される。

熱ルミネッセンス年代測定法は、土器などに[[放射性炭素年代測定法]]が利用できない場合によく利用される。また、河川の砂が堆積している様子などを知るために応用する試みもある。また、食品に付着した土に含まれる石英を利用し、食品への放射線照射有無の検査にも利用されている。

== 主な熱蛍光体の種類と特性 ==
{| class="wikitable" style="text-align:center;"
! 蛍光体組成
! {{仮リンク|実効原子番号|en|Effective atomic number (compounds and mixtures)|redirect=1}}
! 直線性（線量領域）
! フェーディング[%/月]
|-
|Mg<sub>2</sub>SiO<sub>4</sub>：Tb
|11.4
|10μSv～1Sv
|1
|-
|MgB<sub>4</sub>O<sub>7</sub>：Tb
|8.4
|1mSv～10Sv
|9
|-
|Li<sub>2</sub>Ba<sub>4</sub>O<sub>7</sub>：Cu
|7.3
|100μSv～100Sv
|10
|-
|LiF：Mg
|8.2
|100μSv～5Sv
|5
|-
|CaSO<sub>4</sub>：Tm
|15.5
|10μSv～1Sv
|15
|}

== 出典 ==
{{Reflist}}

== 参考文献 ==
* 市川米太「土器の年代をはかる-熱ルミネッセンス法」,馬渕久夫・富永健(編)『考古学のための化学10章』所収,東京大学出版会,1981年

== 外部リンク ==
* 平賀章三, 市川米太, 「[https://hdl.handle.net/10105/392 熱ルミネッセンス法（石英粗粒子法）による火山灰の年代測定 ―日本地質学会第93年会シンポジウム『100万年前より新しい試料の地質年代測定』ブラインドテスト用パミスタフを試料として―]」『地質学論集』 29巻 1988年 p.207-216, 日本地質学会

{{放射線}}

{{DEFAULTSORT:ねつるみねつせんすせんりようけい}}
[[Category:原子物理学]]
[[Category:年代測定]]
[[Category:計測機器]]
[[Category:放射線・放射能計測機器]]