遠心力のソースを表示

{{出典の明記|date=2011年6月}}
{{Expand English|Centrifugal force|date=2024年5月}}
{{古典力学}}
{{物理学}}
'''遠心力'''（えんしんりょく、{{Lang-en-short|centrifugal force}}<ref>{{Cite book|和書 
|author=文部省|authorlink=文部省
|coauthors = [[日本物理学会]]編
|title = [[学術用語集]] 物理学編
|year = 1990
|publisher = [[培風館]]
|isbn = 4-563-02195-4
|page = 
}}</ref>）は、[[慣性系]]に対して回転している[[回転座標系]]において作用する[[慣性力]]の一つである。
==概要==
慣性系において[[回転運動]]をしている物体には、何らかの力が[[向心力]]として働いている。

この物体と一緒に回転する回転座標系においては、物体が静止しているように見える。

非慣性系において向心力として働く力が作用しているにもかかわらず、物体が静止しているということは、回転座標系においては向心力と釣り合う力が作用していることを意味する。向心力と釣り合うこの力が遠心力である。

向心力は慣性系においても回転座標系においても作用するのに対し、遠心力は回転座標系においてのみ作用する。
==慣性力==
回転座標系における慣性力は遠心力の他に、角速度変化に伴う[[オイラー力]]と物体の速度に比例する[[コリオリの力]]がある。
==数学的表現==
回転中心からの回転座標系における[[位置]]を {{mvar|'''r'''}} とし、回転座標系の慣性系に対する[[角速度]]を {{mvar|'''&omega;'''}} とするとき、遠心力は
{{Indent|
<math>\boldsymbol{F} =-m\boldsymbol{\omega}\times (\boldsymbol{\omega}\times \boldsymbol{r})
 =m\omega^2\boldsymbol{r} -m\boldsymbol{\omega}(\boldsymbol{\omega}\cdot \boldsymbol{r})</math>
}}
と表される。角速度と平行な成分と直交する成分に分けたとき、平行成分は影響せず
{{Indent|
<math>\boldsymbol{F} =m\omega^2\boldsymbol{r}_\perp</math>
}}
となる。

== 脚注 ==
{{脚注ヘルプ}}
{{Reflist}}

== 関連項目 ==
* {{Wiktionary-inline|遠心力}}
* {{Commonscat-inline|Centrifugal force}}
* [[遠心加速度]]
* [[遠心分離]]
* [[ジャイロ効果]]

{{Normdaten}}
{{DEFAULTSORT:えんしんりよく}}
[[Category:力 (自然科学)]]
[[Category:回転]]

{{physics-stub}}