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{{出典の明記| date = 2022年2月}}

'''量子条件'''（りょうしじょうけん、{{lang-en-short|quantum condition}}）とは、古典物理学から量子物理学への移行（[[量子化 (物理学)|量子化]]）において、「実現することが可能な物理状態」を定める為の条件またはその考え方である<ref>{{Cite web|和書|title=量子条件とは |url=https://kotobank.jp/word/%E9%87%8F%E5%AD%90%E6%9D%A1%E4%BB%B6-149987 |website=コトバンク |accessdate=2022-02-03 |language=ja |first=化学辞典 第2版,日本大百科全書(ニッポニカ),ブリタニカ国際大百科事典 小項目事典,百科事典マイペディア,デジタル大辞泉,世界大百科事典 |last=第２版,世界大百科事典内言及}}</ref>。

[[デンマーク]]の[[物理学]]者[[ニールス・ボーア]]（Niels Bohr）が唱えた、水素原子内の[[電子]]が安定したままで存在するための'''[[#ボーアの量子条件|ボーアの量子条件]]'''や、その条件を[[アーノルド・ゾンマーフェルト]]がより一般的な形式にまとめた'''[[ボーア＝ゾンマーフェルトの量子化条件|ボーア・ゾンマーフェルトの量子条件]]'''などが知られ、他にも更にその条件を拡張させた'''[[アインシュタイン＝ブリルアン＝ケラー量子化条件]]'''などがある。

==ボーアの量子条件==
[[原子模型]]において原子核の周囲を電子が回っていると仮定した場合、古典電磁気学の法則によれば、電子はただちに電磁波を放射し、原子核に引き寄せられるため、原子は安定して存在できないことになる。その矛盾から、どのようなメカニズムが電子を安定させているかが物理学の大きな問題だった。

1913年　ニールス・ボーアはこの矛盾を解決する為、いくつかの仮説を立て、この電子の運動を説明する原子模型を提示した。
{{main|ボーアの原子模型}}

ボーアは、「電子は原子核の周囲を回るときには、特定の軌道（これを[[原子軌道]]という。）しかとることが出来ない」「最も内側の原子軌道を回る電子はそれ以上原子核に近づけない」と仮定した。また、軌道に応じて電子のエネルギーの値が決まるとすると、電子は特定の離散的なエネルギー準位しか実現出来ないと考えた。

この原子軌道に関する条件は、原子軌道は円軌道であり、電子は円軌道上を[[等速円運動]]すると仮定した上で次の式で与えられる。
:<math> mvr = n\frac{h}{2\pi} = n\hbar \quad(n=1,2,\dots)</math>
ここで''m''は[[電子質量]]、''v''は電子の円運動の速度、''r''は円軌道の半径であり、''n''は任意の[[自然数]]、''h''は[[プランク定数]]、<math>\hbar = h/2\pi</math> である。すなわち、電子の取り得る[[角運動量]]は<math>\hbar</math>の整数倍に限られると仮定したのである。

電子が別の軌道に移るときは、エネルギー準位の差と同じエネルギーを与えられるか放出しなければならない。これは、「原子はなぜ特定の波長の電磁波だけを放出したり吸収したりするのか」という疑問をうまく説明するものであった。

しかし、ボーアの量子条件では説明できないこともあった。水素原子以外の原子では、原子核の周囲を複数の電子が回っている。長い時間には全ての電子は電磁波を放出して最も内側の軌道を回るようになるはずであるが、実際には特定の軌道を回る電子の数は限られていた。この問題は[[パウリの排他原理]]によって解決された。

==物質波による解釈==
後に[[ルイ・ド・ブロイ|ド・ブロイ]]の唱えた[[物質波]]の理論の観点では、ボーアの量子条件は「原子核の周囲を回る電子の物質波が[[定常波]]であるための条件」と解釈出来た。

これは「原子核の周囲を運動する電子軌道の長さは、物質波の波長の整数倍でなければならない」ということを意味した。

もし整数倍でなければ、干渉効果によって物質波は自分自身を打ち消してしまうのだ。

==ボーア・ゾンマーフェルトの量子条件==
{{main|ボーア＝ゾンマーフェルトの量子化条件}}
ゾンマーフェルトは1自由度(円運動)に限られていたボーアの量子条件を多自由度の場合まで拡張して次の形にまとめた。

:<math>J_i=\oint p_i\,dq_i=nh \quad(n=1,2,\dots)</math>
ここで {{mvar|h}} は[[プランク定数]]、{{math|''p''{{sub|i}}}} は[[解析力学|一般化運動量]]、{{math|''q''{{sub|i}}}} は[[一般化座標]]であり、積分は {{math|''q''{{sub|i}}}} の1周期にわたる。

これを'''ボーア・ゾンマーフェルトの量子条件'''または'''ゾンマーフェルト・ウイルソンの量子条件'''と呼ぶ。同様の結果は、W.Wilsonや[[石原純]]によって得られている。

ゾンマーフェルトはこの条件を再び水素原子の問題に適用することで、ボーアの理論で1つの量子数 {{mvar|n}} で指定された電子軌道がさらにいくつかの電子軌道に分かれることを示した。

== 脚注 ==
{{Reflist}}

==関連項目==
*[[量子力学]]
*[[前期量子論]]
*[[ボーアの原子模型]]
*[[ボーア＝ゾンマーフェルトの量子化条件]]
*[[アインシュタイン＝ブリルアン＝ケラー量子化条件]]

==外部リンク==
*[http://www2.kutl.kyushu-u.ac.jp/seminar/MicroWorld2/2Part1/2P11/deBroglie_wave.htm 九州大学の解説記事]
{{DEFAULTSORT:りようししようけん}}
[[Category:量子力学]]
[[Category:ニールス・ボーア]]