電磁場の動力学的理論のソースを表示

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『'''電磁場の動力学的理論'''』（でんじばのどうりきがくてきりろん、{{lang-en-short|''A dynamical theory of the electromagnetic field''}}）とは、[[1865年]]に発表された[[ジェームズ・クラーク・マクスウェル|マクスウェル]]による[[論文]]であり、彼の[[電磁気学]]に関する論文としては第3のものである。[[変位電流]]の概念が初めて導入され、[[電磁場]]の[[基礎方程式]]から、[[電磁波]]の[[方程式]]（[[波動方程式]]）を導くことが可能になった。[[マクスウェルの方程式]]が初めて著された論文である。

20個の変数と、それを解くための20個の方程式からなる。そのうち、14個は[[偏微分方程式]]である。

現在の主流の解釈で電磁場の基礎方程式とみなされているものには、[[電磁ポテンシャル]]があからさまな形では入っていないが、マクスウェル自身の論文では左手系及び[[電磁気の単位#CGSガウス単位系|ガウス単位系]]が用いられ、更に全て[[成分表示]]で書かれており、[[偏微分]]に対しても[[常微分方程式|常微分]]や[[全微分]]と同じ記号が用いられているため、これを[[右手系]]及び[[MKSA単位系]]を用いた[[ベクトル]]{{要曖昧さ回避|date=2021年7月}}表記で、偏微分記号を用いたものに改めると

第一の組
*<math>\mathbf{E}=-\nabla\phi-\frac{\partial\mathbf{A}}{\partial t}</math>
*<math>\mathbf{B}=\nabla\times\mathbf{A}</math>
と第二の組
*<math>\nabla\cdot\mathbf{D}=\rho</math>
*<math>\nabla\times\mathbf{H}-\frac{\partial\mathbf{D}}{\partial t}=\mathbf{J}</math>
に纏める事が出来る。

==参考文献==
* {{Cite journal|author=James Clerk Maxwell|authorlink=ジェームズ・クラーク・マクスウェル|title=A dynamical theory of the electromagnetic field|trans-title=電磁場の動力学的理論|journal=[[フィロソフィカル・トランザクションズ|Phil. Trans. R. Soc. Lond.]]|volume=155|pages=459-512|url=http://upload.wikimedia.org/wikipedia/commons/1/19/A_Dynamical_Theory_of_the_Electromagnetic_Field.pdf|format=[[Portable Document Format|PDF]]|date=October 27, 1865|doi=10.1098/rstl.1865.0008}}

== 外部リンク ==
* {{Cite book|author=James Clerk Maxwell|authorlink=ジェームズ・クラーク・マクスウェル|editor=Thomas F. Torrance|title=A dynamical theory of the electromagnetic field|series=Torrance Collection|publisher=[[:en:Wipf and Stock|Wipf & Stock Pub]]|date=March 1, 1996|isbn=1579100155|asin=1579100155|oclc=43592827}}
** {{Wayback|url=http://www.engineering-shop.com/A_Dynamical_Theory_of_the_Electromagnetic_Field_1579100155.html|title=A dynamical theory of the electromagnetic field|date=20041013101430}}

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[[Category:物理学の論文]]
[[Category:物理学史]]
[[Category:マクスウェルの方程式]]
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