形態係数

形態係数（けいたいけいすう、テンプレート:Lang-en-short）とは、熱放射の計算において、熱をやり取りする2つの面の間の幾何学的位置関係を表す無次元量である。空間に存在する温度T₁ の面A₁ が熱を放射するとき、そのうち別の面A₂へ入射する熱量${\dot{Q}}_{1\to 2}$ は形態係数F_1→2 を用いて次式で表される。

${\dot{Q}}_{1\to 2}=\sigma T_1^4{A}_1{F}_{1\to 2}$

ただし、σはステファン・ボルツマン定数である。

定義

形態係数F_1→2 は2つの面A₁ , A₂ の幾何学的な関係のみにより定まり、次式で定義される。

$F_{1\to 2}=\frac{1}{A_1}\underset{A_1}{\int }\underset{A_2}{\int }\frac{\cos {\varphi }_1\cos {\varphi }_2}{\pi r^2}\mathrm{d}{A}_1\mathrm{d}{A}_2$

ただし、

• φ₁ , φ₂ ：微小な面dA₁ とdA₂ を結ぶ直線と各微小面の法線のなす角度
• r ：微小な面dA₁ とdA₂ の距離

である。

導出

微小面dA₁ （温度T₁）が熱を放射し、そのうちの$\mathrm{d}{\dot{Q}}_{\mathrm{d}{A}_1\to \mathrm{d}{A}_2}$の熱量が距離r だけ離れた微小面dA₂ へ入射するとき、その熱量は

$\mathrm{d}{\dot{Q}}_{\mathrm{d}{A}_1\to \mathrm{d}{A}_2}=\sigma T_1^4\frac{\cos {\varphi }_1\cos {\varphi }_2}{\pi r^2}\mathrm{d}{A}_1\mathrm{d}{A}_2$

で表される。面が有限の大きさを持っているときは、この微小な熱量$\mathrm{d}{\dot{Q}}_{\mathrm{d}{A}_1\to \mathrm{d}{A}_2}$を積分して

$\begin{array}{cc}{\dot{Q}}_{1\to 2}& =\sigma T_1^4{A}_1\left(\frac{1}{A_1}\underset{A_1}{\int }\underset{A_2}{\int }\frac{\cos {\varphi }_1\cos {\varphi }_2}{\pi r^2}\mathrm{d}{A}_1\mathrm{d}{A}_2\right)\\ & =\sigma T_1^4{A}_1{F}_{1\to 2}\end{array}$

となる。

性質

総和関係

閉空間の境界面をn 個に分割し、そのうち面i から面j への形態係数をF_{i →j} とする。このとき、

$\sum _{k=1}^n{F}_{i\to k}=1$

が成り立つ。この関係の物理的な意味は、面i から放射された熱は必ず他のどこかの面に入射するということである。

相互関係

放射面と入射面を入れ替えたときの形態係数は次の関係から容易に求めることができる。

$A_1{F}_{1\to 2}=A_2{F}_{2\to 1}$

例

いくつかの特別な位置関係にある場合の形態係数を示す。

• 平面や凸面の、それ自身との関係：$F_{i\to i}=0$
• 互いに見合わない面の間の関係：$F_{i\to j}=F_{j\to i}=0$
• 無限平行平板間の関係：$F_{i\to j}=F_{j\to i}=1$
• 面1が面2によって完全に囲まれている場合：$F_{1\to 2}=1$
• 相対する平行な2円板：半径テンプレート:Mathの円板が平行に距離テンプレート:Mathだけ離れており、それぞれの円板の中心を結ぶ線は各面と垂直になっている場合、テンプレート:Mathとして、

  $F_{12}=\frac{1}{2a^2}\{1+a^2+b^2-\sqrt{(1+a^2+b^2{)}^2-4a^2{b}^2}\}$

関連項目

• 伝熱