ジル・トルノアのエタロン

テンプレート:出典の明記テンプレート:翻訳直後光学において、ジル・トルノアのエタロン (テンプレート:Lang-en-short) とは、透明板の両面を反射面とし、そのうち片方の反射率だけを非常に高くしたものである^[1]。ジル・トルノアのエタロンに入射した光は（ほとんど）完全反射されるが、干渉によってその位相シフトは波長に強く依存することになる。

ジル・トルノアのエタロンの複素振幅反射率は次のように与えられる。

r = - \frac{r_{1} - e^{- i δ}}{1 - r_{1} e^{- i δ}}

ここで、テンプレート:Math は最初の反射面における複素振幅反射率、テンプレート:Mvar は次に示す定数である。

δ = \frac{4 π}{λ} n t \cos θ_{t}

テンプレート:Math: 透明板内へ入射する光の屈折角

テンプレート:Mvar: 入射光の真空中における波長

非線形実効位相シフト

テンプレート:Math を実数とする。すると、テンプレート:Mvar にかかわらずテンプレート:Math が成り立つ。このことは全ての入射エネルギーが反射され、その強度も波長によらず一様であることを示す。しかし、多重反射により位相シフトテンプレート:Math は非線形となる。

この効果を示すため、テンプレート:Math は実数で、最初の面における強度反射率テンプレート:Mvar を用いてテンプレート:Math のように表わせるものとする。実効位相シフトテンプレート:Math を次のように定義する。

r = e^{i Φ}

すると、以下の式が得られる。

\tan (\frac{Φ}{2}) = - \frac{1 + \sqrt{R}}{1 - \sqrt{R}} \tan (\frac{δ}{2})

テンプレート:Math のとき、最初の面では反射は起こらず位相シフトは光路長の往復分となり (テンプレート:Math)、線形な応答を示す。しかし、テンプレート:Mvar を増やしていけば非線形位相シフトテンプレート:Math はテンプレート:Mvar に対して右の図のような非線形な階段的応答を示しはじめる。ジル・トルノアのエタロンはレーザーのパルス圧縮^[1]テンプレート:Sfnや非線形マイケルソン干渉計などに応用されている。

ジル・トルノアのエタロンはファブリ・ペローのエタロンに深く関連している。

テンプレート:Cite journal （周波数変調された光パルスのパルス圧縮に有用な干渉計）
Gires–Tournois Interferometer in RP Photonics Encyclopedia of Laser Physics and Technology