ファインマンのスラッシュ記法

場の量子論におけるファインマンのスラッシュ記法（ファインマンのスラッシュきほう、テンプレート:En） とは、ディラック場の研究においてファインマンによって導入された、4元ベクトルとガンマ行列 テンプレート:Mvar の縮約を表す記法:

$A/\equiv {\gamma }^{\mu }{A}_{\mu }={\gamma }_{\mu }{A}^{\mu }$.

ここで テンプレート:Mvar は共変ベクトル、テンプレート:Mvar は反変ベクトル、またアインシュタインの縮約記法を用いている。$A/$は「Aスラッシュ」と読む。

恒等式

ガンマ行列の反交換関係 テンプレート:Math を用いることで、任意のベクトル テンプレート:Mvar, テンプレート:Mvar について次の恒等式が成り立つ:

$\begin{array}{cc}a/a/& \equiv a^{\mu }{a}_{\mu }\cdot I_4=a^2\cdot I_4\\ a/b/+b/a/& \equiv 2a\cdot b\cdot I_4\end{array}$.

ここで テンプレート:Math は4次元における単位行列。

特に

${\partial /}^2\equiv {\partial }^2\cdot I_4$.

以下の恒等式はガンマ行列の性質から計量テンソルと内積を置き換えることで直接的に得られる。例えば

$\begin{array}{cc}\mathrm{tr}(a/b/)& \equiv 4a\cdot b\\ \mathrm{tr}(a/b/c/d/)& \equiv 4[(a\cdot b)(c\cdot d)-(a\cdot c)(b\cdot d)+(a\cdot d)(b\cdot c)]\\ \mathrm{tr}({\gamma }_{5}a/b/c/d/)& \equiv 4i{ϵ}_{\mu \nu \lambda \sigma }{a}^{\mu }{b}^{\nu }{c}^{\lambda }{d}^{\sigma }\\ {\gamma }_{\mu }a/{\gamma }^{\mu }& \equiv -2a/\\ {\gamma }_{\mu }a/b/{\gamma }^{\mu }& \equiv 4a\cdot b\cdot I_4\\ {\gamma }_{\mu }a/b/c/{\gamma }^{\mu }& \equiv -2c/b/a/\\ \end{array}$

ここで テンプレート:Math はレヴィ=チヴィタの完全反対称テンソル。

4元運動量

ディラック方程式を用いて散乱断面積を解くときに、4元運動量についてスラッシュ記法を用いる: ガンマ行列は次のディラック表現を用いると

${\gamma }^0=\left(\begin{array}{cc}I& 0\\ 0& -I\end{array}\right),{\gamma }^i=\left(\begin{array}{cc}0& {\sigma }^i\\ -{\sigma }^i& 0\end{array}\right)$,

ここで テンプレート:Math はパウリ行列。また4元運動量の定義:

$p_{\mu }=(E,-p_x,-p_y,-p_z)$

により、次を得る。

$\begin{array}{cc}p/& ={\gamma }^{\mu }{p}_{\mu }={\gamma }^0{p}_0+{\gamma }^i{p}_i\\ & =\left[\begin{array}{cc}{p}_0& 0\\ 0& -p_0\end{array}\right]+\left[\begin{array}{cc}0& {\sigma }^i{p}_i\\ -{\sigma }^i{p}_i& 0\end{array}\right]\\ & =\left[\begin{array}{cc}E& -\sigma \cdot \overrightarrow{p}\\ \sigma \cdot \overrightarrow{p}& -E\end{array}\right].\end{array}$

同様の結果は、ワイル表現のような他の表現を用いても得られる。

参考文献

• テンプレート:Cite book

関連項目

• ガンマ行列