アトウッドの器械

テンプレート:Physics navigation アトウッドの器械（アトウッドのきかい、テンプレート:Lang-en）とは、1784年にイギリス人数学者ジョージ・アトウッドによって発表された実験装置。この装置は一定加速度の運動を作る装置として発案され、当初はニュートン力学の法則を検証するために用いられたが、後には学校教育の中で法則を例示するために広く用いられるようになった。

理想的なアトウッドの器械は、テンプレート:Mathおよびテンプレート:Mathの質量を持つ二つの物体を伸縮しない軽いひもでつなぎ、ひもを質量のない理想的な滑車にかけたものである。

テンプレート:Mathであるなら、おもりの位置によらずこの系は中立平衡の状態にある。テンプレート:Mathならば、どちらの物体も等しい大きさの加速度を受ける。

理論

加速度の方程式

アトウッドの器械の図（1905年）。

アトウッドの器械で吊り下げられている二つの物体に対する自由体図(en:free body diagram)。加速度ベクトルが示すように、テンプレート:Mathが下方、テンプレート:Mathが上方に加速される場合を正と定める。テンプレート:Mathの場合に起きる運動が正である。

加速度についての方程式を作るには、この系に存在する力を数え上げる必要がある。ひもの伸縮と質量を無視し、また滑車は理想的であり質量を持たないとすれば、考慮すべき力はひもの張力（テンプレート:Math）および各物体の重さ（テンプレート:Math、テンプレート:Math）のみである。それぞれの物体にはたらいている力を用いてニュートンの第二法則により運動方程式を立てれば、加速度（テンプレート:Math）を含む連立方程式が得られる。

ここではテンプレート:Mathとして運動の方向を正の向きに取る。すなわち、テンプレート:Mathが下向き、テンプレート:Mathが上向きの加速度を持つときテンプレート:Mathが正だと決める。重力加速度をテンプレート:Mathとして、物体テンプレート:Math、テンプレート:Mathの重さはそれぞれテンプレート:Mathおよびテンプレート:Mathである。

テンプレート:Mathにはたらく力から運動方程式を立てると

$m_{1}g-T=m_{1}a$

同様に、テンプレート:Mathにはたらく力から

$T-m_{2}g=m_{2}a$

これらの二式を足し合わせると以下が得られる。

$m_{1}g-m_{2}g=m_{1}a+m_{2}a$,

結局、加速度の式は次のようになる。

$a=g\frac{m_1-m_2}{m_1+m_2}$

上式を用いれば、逆に運動の加速度からテンプレート:Mathを求めることもできる。おもりの変位テンプレート:Mathとともに時間テンプレート:Mathを測定して

$d=\frac{1}{2}a{t}^2$.

の関係を用いればテンプレート:Mathが得られ、さらにテンプレート:Mathを計算できる。

アトウッドの器械は運動方程式を導くラグランジュの方法を説明する題材として用いられることがある。

張力の方程式

ひもの張力を求めたい場合、加速度の式

$a=g\frac{m_1-m_2}{m_1+m_2}$

をどちらかの運動方程式に代入する。たとえばテンプレート:Mathに代入すると

$T=\frac{2g{m}_1{m}_2}{m_1+m_2}=\frac{2g}{1/m_1+1/m_2}$

が導かれる。

滑車が慣性と摩擦を持つ場合

テンプレート:Mathとテンプレート:Mathの間にわずかな差しかない場合には、滑車の慣性モーメントテンプレート:Mathが無視できなくなる。滑車の半径をテンプレート:Mathとすると、滑車とひもが互いに滑らないという条件のもとで、滑車の角加速度テンプレート:Mathは以下で与えられる。

$\alpha =\frac{a}{r}$

トルクの合計テンプレート:Mathを用いてテンプレート:Mathについての運動方程式を立てると

$\begin{array}{cc}I\alpha & =N_{\mathrm{n}\mathrm{e}\mathrm{t}}\\ & =(T_1-T_2)r-N_{\mathrm{f}}\\ \end{array}$

テンプレート:Mathは摩擦によるトルクを表し、テンプレート:Mathとテンプレート:Mathはそれぞれテンプレート:Math側とテンプレート:Math側のひもの張力を意味する。上式をおもり二つの運動方程式と連立させ、テンプレート:Math、テンプレート:Math、テンプレート:Mathについて解くと

$a=\frac{g(m_1-m_2)-\frac{N_{\mathrm{f}}}{r}}{m_1+m_2+\frac{I}{r^2}}$

$T_1=\frac{m_{1}g(2m_2+\frac{I}{r^2}+\frac{N_{\mathrm{f}}}{rg})}{m_1+m_2+\frac{I}{r^2}}$

$T_2=\frac{m_{2}g(2m_1+\frac{I}{r^2}+\frac{N_{\mathrm{f}}}{rg})}{m_1+m_2+\frac{I}{r^2}}$

滑車の軸受けでの摩擦が無視できる（が、滑車の慣性は無視できず、滑車とひもは互いに滑らない）場合には、上の三式は以下のように単純化される。

$a=\frac{g(m_1-m_2)}{m_1+m_2+\frac{I}{r^2}}$

$T_1=\frac{m_{1}g(2m_2+\frac{I}{r^2})}{m_1+m_2+\frac{I}{r^2}}$

$T_2=\frac{m_{2}g(2m_1+\frac{I}{r^2})}{m_1+m_2+\frac{I}{r^2}}$

歴史

アトウッドはロンドンの器具職人ジョージ・アダムス（英語版）に依頼してこの装置を作製させ、1770年に初めてトリニティ・カレッジ (ケンブリッジ大学) での講義に使用した。

オリジナルの装置には振り子時計が備えられており、運動の時間を計るために一定間隔の音が鳴るようになっていた。振り子の音とタイミングを合わせて、どちらかのおもりの上に制御棒（追加おもり）を載せることで運動が始まる。落下するおもりが小さな輪をくぐり抜けると、制御棒が輪に引っかかって取り除かれ、その後は加速度ゼロの運動が行われる。この速さを測ることで、おもりに加えられた加速を知ることができる。軸受で発生する摩擦を最小化するため滑車の車軸は4枚の車輪で支えられていた。過去に作製されたアトウッドの器械の多くがこの構造を踏襲している。

1780年代に王立協会のフェローで大陸の学会と関係が深かったJ・マジェラン（英語版）はアトウッドの器械を西欧各国に紹介した。このとき器械を入手したヴォルタはその精妙さに感嘆したという。19世紀になると、ロンドンやパリ、後にはアメリカの器具職人によって広く製造がおこなわれ、世界中に供給されるようになった。

応用

つり合いおもりを備えたエレベーターは理想的なアトウッドの器械に近いため、巻き上げ機はかごの重量を上回る力を発生させる必要はない。かごとおもりの重量差および慣性に相当する力だけでよい。ケーブルでつながれた二台の車両が巻き上げ機によって斜面上を昇降するケーブルカーでも同じ原理が使われている。エッフェル塔のエレベーターは複数台がそれぞれ互いのつり合いおもりの役を果たしている。

関連項目

• 重力加速度
• ケーターの振り子
• 球形の牛

外部リンク

• ケニオンカレッジ、グリーンスレード教授による解説記事（英語）
• "Atwood's Machine" by Enrique Zeleny、Wolframデモンストレーションプロジェクト。