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- {{場の量子論}} [[場の量子論]]において、実空間のn点相関関数は、異なる位置での<math>n</math>個の[[場の演算子]]の積の平均(期待値)として定義される。 …4キロバイト (280 語) - 2022年12月7日 (水) 07:39
- {{要改訳}}{{場の量子論}} …、'''分配函数''' (ぶんぱいかんすう、{{Lang-en-short|partition function}}) Z[J] は、[[相関関数 (場の量子論)|相関函数]]の[[母函数]]である。通常、分配函数は、次の{{仮リンク|汎函数積分|en|functional integral}}の形で表現される …10キロバイト (952 語) - 2023年2月24日 (金) 17:04
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- [[Category:場の量子論]] …854バイト (31 語) - 2018年1月10日 (水) 12:23
- [[場の量子論]]、[[多体問題]]において'''ダイソン方程式'''は次の方程式のことを指す。 [[Category:場の量子論]] …1キロバイト (43 語) - 2023年3月26日 (日) 03:25
- …子]]、スピンが半整数である粒子は[[フェルミ＝ディラック統計]]にしたがう[[フェルミ粒子]]となることを述べる。[[相対性理論|相対論]]的な[[場の量子論]]において、微視的因果律やエネルギーの正値性といった基本的な要請から導かれる。特にワイトマンの公理的場の理論では、極めて一般的な設定の下、スピン統計定 [[Category:場の量子論]] …3キロバイト (56 語) - 2022年12月20日 (火) 15:17
- …(Oren Bergman)、Daniel Jafferis, [[フアン・マルダセナ]] (Juan Maldacena) により研究されている[[場の量子論]]であり、<math>AdS_4\times S^7</math> 上の[[M理論]]への[[AdS/CFT対応|ホログラフィック双対]]をもたらす理 [[Category:場の量子論]] …1キロバイト (78 語) - 2015年10月10日 (土) 10:23
- [[場の量子論]]において'''真空状態'''（しんくうじょうたい）とは、ある特別な[[基底状態]]の[[状態ベクトル]]を意味する。 [[Category:場の量子論]] …2キロバイト (23 語) - 2021年4月8日 (木) 15:27
- }}</ref>）とは、[[場の量子論]]において、ある[[ボース粒子]]の[[場]] <math>\, \phi</math>の[[期待値]]<math>\, \langle \phi… …1キロバイト (54 語) - 2023年9月1日 (金) 21:09
- {{場の量子論}} [[場の量子論]]において、'''プロカ方程式'''（プロカほうていしき、Proca equation）は、[[スピン角運動量|スピン]]1を持ち、0でない[[質量] …4キロバイト (171 語) - 2022年3月3日 (木) 15:21
- {{場の量子論}} [[場の量子論]]において、実空間のn点相関関数は、異なる位置での<math>n</math>個の[[場の演算子]]の積の平均(期待値)として定義される。 …4キロバイト (280 語) - 2022年12月7日 (水) 07:39
- [[場の量子論]]は、ヒルベルト空間の[[次元]]だけでなく[[自由度]]も[[無限|無限大]]である。 [[Category:場の量子論]] …2キロバイト (68 語) - 2023年3月26日 (日) 03:56
- [[場の量子論]]において、'''ラリタ＝シュウィンガー方程式'''（ラリタ＝シュウィンガーほうていしき、{{lang-en-short|Rarita–Schwing [[Category:場の量子論]] …4キロバイト (153 語) - 2022年3月3日 (木) 16:04
- グラスマン数は、[[場の量子論]]や[[多体問題 (量子論)|多体問題]]において[[フェルミ粒子]]の[[経路積分]]を定義する時に用いられる。場の量子論や多体系では、ボース粒子の [[Category:場の量子論]] …3キロバイト (182 語) - 2024年3月5日 (火) 10:14
- …bert L. Mills, [[1927年]][[4月15日]] - [[1999年]][[10月27日]]）はアメリカの [[物理学者]]、 [[場の量子論]]、 [[合金]]の理論、 [[多体問題]]に業績を上げた。1953年[[ブルックヘブン国立研究所]]で、[[楊振寧]]と出会い、翌年、ヤン-ミルズの …2キロバイト (50 語) - 2024年9月19日 (木) 00:16
- 基本的な例は、一次元の[[場の量子論]]である[[量子力学]]によりもたらされる。このシグマモデルは、基礎となる多様体は時間（区間、または円など）を実数の線型パラメータを持ち、対象空間は実 [[Category:場の量子論]] …2キロバイト (90 語) - 2020年12月28日 (月) 12:08
- [[量子力学]]や[[場の量子論]]において、'''ダイソン級数'''（ダイソンきゅうすう、{{lang-en-short|Dyson series}}）とは[[相互作用描像]]の[[ [[Category:場の量子論]] …3キロバイト (224 語) - 2022年8月30日 (火) 10:28
- |title=場の量子論 [[Category:場の量子論]] …5キロバイト (360 語) - 2022年6月14日 (火) 16:28
- [[場の量子論]]において、'''ゲルマン＝ロウの定理'''（ゲルマンロウのていり、{{lang-en-short|Gell-Mann and Low theorem * [[場の量子論]] …4キロバイト (326 語) - 2022年12月20日 (火) 14:57
- …、一般に生成消滅演算子を導入できるとは限らない<ref name=sakamoto>{{cite book|和書|author=坂本眞人|title=場の量子論-普遍性と自由場を中心として-|series=量子力学選書|year=2014|publisher=[[裳華房]]|isbn=978-478532511 [[Category:場の量子論]] …8キロバイト (535 語) - 2024年5月15日 (水) 12:30
- '''1/N展開''' (<span lang="en">1/N expansion</span>) は、主に量子論的[[場の量子論|場の理論]]で用いられる[[非摂動論]]的近似法の1つ。[[数学]]的観点からは[[摂動|摂動法]]の1種だが、[[物理学]]では非摂動論的近似法に属 …3キロバイト (96 語) - 2022年6月30日 (木) 11:37
- [[場の量子論]]において、'''ファインマン・パラメータ積分'''（ファインマン・パラメータせきぶん、{{lang-en-short|Feynmann parame * [[場の量子論]] …3キロバイト (267 語) - 2024年10月5日 (土) 22:24
- {{場の量子論}} [[場の量子論]]では、[[ワイトマンの公理系|作用素に値を持つ超函数]](operator valued distribution)が'''自由場'''であるという …5キロバイト (262 語) - 2022年12月22日 (木) 02:45